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2. Abhandlung : W. M. Kutta 
wieder wett gemacht und daher jener Betrag wieder erreicht 
werden kann. Man kann aber sicherer auch so schließen : Da 
die von der Saugwirkung absehende Auftriebskraft (der „Druck- 
auftx-ieb“) von der Umgebung von A , wie früher gezeigt, nur 
einen kleinen Beitrag erhält, andrerseits die Störung der Druck- 
verhältnisse in größeren Entfernungen von A durch die beliebig 
geformte, aber kleine, Abrundung bei A gering sein wird, er- 
fährt der ganze Druckauftrieb nur eine unwesentliche Änderung 
in Größe und Richtung. Dieser aber setzt sich mit der Saug- 
wirkung, deren Richtung gegeben, nämlich immer noch die 
Bogentangente, ist, zum Gesamtauftrieb zusammen, dessen 
Richtung nach dem Satze von der lebendigen Kraft immer 
noch senkrecht zur Strömungsrichtung ist. Daraus folgt, daß 
auch die Größen der beiden letzteren Kräfte keine wesentliche 
Änderung erfahren, wie auch die Form der Abrundung gewählt 
worden ist, sofern sie nur klein genug ist. Zu bemerken ist, 
daß eine Parabel mit ihrer veränderlichen Krümmung sich im 
allgemeinen besser näherungsweise zur Darstellung irgend einer 
beliebig gewählten Abrundungskurve eignen wird, als etwa ein 
Halbkreis mit seiner konstanten Krümmung. 
Übrigens verweise ich in bezug auf eine weitere Unter- 
suchung der Wirkung einer Abrundung auf die im letzten 
Paragraphen erwähnten, künftig zu behandelnden Beispiele. 
Nehmen wir eine Abrundung mit A x — 0,000 2 r vor, so 
ist im Zahlenbeispiel (V — 10 m/sec) 
zlj = 0,6167 mm. 
Die Maximaldicke der Anschwellung wird nach den beiden 
Schätzungen 8 zl, und 16 Jj als 4,93 mm und 9,86 mm ge- 
schätzt. Der maximale Druckverlust im verbleibenden Außen- 
raum ist 696,40 kg/m 2 , oder zirka Atmosphäre. Die Maximal- 
geschwindigkeit wird (92,35 -j- 10,41) m/sec = 102,76 m/sec; 
das maximale Geschwindigkeitsgefälle 10 4 - 7,488 m/sec pro m; 
also 74,88 m/sec für einen Millimeter. 
Weiter sei J 2 = 0,001 r 
A 2 - 3,083 mm. 
