Über eine zweidimensionale Strömung. 
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an der Abrundung. Denn es ist eben das Geschwindigkeits- 
gefalle nirgends auch nur annähernd so groß, wie schon ein 
Blick auf die Tabelle 1 zeigt. 
Der Erfolg ist somit, extrem gesprochen, daß im Falle 
der fehlenden oder gar zu kleinen Abrundung die auf die 
Schale ausgeübte Auftriebskraft durch den Druckauftrieb allein 
gegeben ist, da die Saugwirkung fortfällt. Die Auftriebskraft 
steht nicht mehr senkrecht zur Strömungsrichtung, sondern ist 
unter (ß — 7), im Beispiel unter 9° 27', 7 — 5° 0', 6 = 4°27',i 
gegen diese Senkrechte in Richtung der Strömung gedreht. 
Es tritt also, wenn umgekehrt die Schale gegen die ruhende 
Flüssigkeit mit der Geschwindigkeit V bewegt wird, eine retar- 
dierende Kraft vom Betrage 
. a 
Sm 2 
n p V 2 cos 3 — sin 3 ß cos (a — ß ) 
a 2 
arc- 
pro Flächeneinheit, im Zahlenbeispiel vom Betrag 1,0547 kg 
pro Flächeneinheit, 0,6967 • r kg für je einen Meter Schalen- 
breite auf, während die zur Strömungsrichtung senkrechte Kom- 
ponente des zum Ganzen gewordenen Druckauftriebs 13,5445 kg 
pro Flächeneinheit (Quadratmeter), 8,9474 r kg pro m Schalen- 
breite geworden ist; die Hubkraft hat sich sogar etwas erhöht. 
Zur Überwindung der in der Bewegungsrichtung entgegen- 
wirkenden Kraft ist natürlich beständiger Arbeitsaufwand der 
Flugmaschine erforderlich. 
Daß eine solche retardierende Kraft überhaupt auftreten 
kann, erklärt sich daraus, daß die berücksichtigte innere Rei- 
bung die Anwendung des Satzes von der lebendigen Kraft 
ausschließt. 
Gehen wir vom extremen Fall des Erlöschens der Saug- 
wirkung zum Falle einer Verringerung derselben durch die 
innere Reibung über, so übersehen wir, daß die retardierende 
Kraft in gleichem Maße abnimmt. Sind, wie es im Falle zf 3 
plausibel scheint, die Wirkungen der inneren Reibung mit dem 
