Über eine zweidimensionale Strömung. 
39 
Der Größenordnung nach stimmt das Verhältnis der An- 
schwellungsdicke zum Radius bei den Vögeln wohl einiger- 
maßen mit den hier errechneten Zahlen überein. 
Endlich muß noch darauf aufmerksam gemacht werden, 
daß auch in der Nähe des Punktes B ein großes, in B selbst 
ein unendliches Geschwindigkeitsgefälle vorhanden ist, obwohl 
die Geschwindigkeit dort endlich ist. Das Gefälle wird dort 
1 / 1 \ 3 
(mit 
wachsend, nicht wie in A mit 
) durch 
V cos — cos 
u 
3tg| + tg (| +ß ) 
2 lAg“ 
gegeben. 
Für unser Zahlenbeispiel und die Annahme 
A = 0,000 01 r — 0,0308 mm 
ergibt dies als Gefälle 494 m/sec pro m oder 0,5 m/sec für 
einen Millimeter. Man erkennt, selbst bei dieser außerordent- 
lich geringen Abrundung von A — ^ mm, die praktisch von 
selbst unvermeidlich ist, ist das Maximalgefälle bei B kleiner 
als das bei der größten oben berechneten Abrundung A 3 = 15,4 mm 
bei A. Wäre aber selbst dies Gefälle größer, so würde trotz- 
dem die innere Reibung keine Bedeutung gewinnen, da ja die 
Geschwindigkeiten bei B so wenig von der normalen 10 m/sec 
abweichen, daß nur kleine Änderungen und damit kleine Druck- 
änderungen zu erwarten sind. Demnach würde die kleine 
Druckänderung au der winzigen Breite der Abrundung gar 
keine wesentliche Kraftwirkung, also Störung der Auftriebs- 
verhältnisse erzeugen können. 
Umgekehrt liegt es sogar im Interesse des Fliegers, die 
Hinterkante möglichst scharf zu gestalten, um die physikalische 
Auszeichnung dieser Lösung gegenüber allen anderen möglichst 
stark zu betonen und so das dargestellte Strömungsbild zu 
einem möglichst stabilen zu gestalten. 
