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2. Abhandlung: W. M. Kutta 
Es käme nun die Aufgabe an uns heran, das Netz der 
Stromlinien und der Äquipotentiallinien genauer zu berechnen 
und zu zeichnen. Dies soll künftig geschehen. Man wird etwa 
für eine größere Anzahl geeigneter komplexer Werte von xp 
oder t sowohl z als auch W berechnen und zwischen den so 
gefundenen Punkten z , die auf Stromlinien und Aquipotential- 
linien mit gebrochenen Parameterzahlen liegen, die Strorn- 
und Potentiallinien mit ganzen Parameterzahlen interpolieren. 
Es wäre nicht schwer, sich so ein sehr genaues Bild der 
Strömung zu verschaffen, nur gehört zu den betreffenden 
Rechnungen immerhin ein gewisser Zeitaufwand. 
Besonderes Interesse böte natürlich die Verfolgung der ge- 
spaltenen Stromlinie, für welche W reell ist. Man hätte am 
einfachsten zunächst die zugehörige transzendente Kurve der 
Ebene £ und daraus die Kurve der Ebene t punktweise zu 
berechnen. Diese Berechnung wäre auch für alle anderen 
Strömungsprobleme, wie die im letzten Paragraphen angeführten 
analog durchzuführen ; nur hängt die Kurve noch vom Ver- 
hältnis der drei Konstanten : c 2 : c ab. Eine solche Berech- 
nung für die symmetrische Strömung habe ich 1902 durch- 
geführt. Die Kurve in t ist dann leicht punktweise in die 
gesuchte gespaltene Strömungskurve der z Ebene zu trans- 
formieren. 
Da übrigens der Spaltungspunkt und die Geschwindigkeiten 
an der Schale bekannt sind, kann man wenigstens eine un- 
gefähre Vorstellung des Verlaufes der Stromlinien in der Nähe 
der Schale gewinnen. 
VI. Ebene Platte und Schale unter verschiedenen Luftstosswinkeln ß. 
Der Fall ß = 0 , also der Symmetrie der Strömung in bezug 
auf die Schale, ist der einzige, in dem auch am Punkte A 
keine unendliche Geschwindigkeit auftritt. Der vordere Spal- 
tungspunkt, der sonst ja Stagnationspunkt ist, rückt nach A. 
Die beiden Eigenschaften der zusammenrückenden Punkte, die 
0 und oo als Geschwindigkeit besassen, machen das Auftreten 
