Über eine zweidimensionale Strömung. 
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x = — lim 
s in ß^j sin ß — cos 3 — sin 2 /? cosa 
tg y — ist, 
sin -f- ßj cos ß -f- cos 3 ^ sin 2 ß sin a 
r ■ I sin + ß'j sin ß — cos 3 ^ sin 2 /? cos a 
a = 0 
2r a = L 
sin ß cos ß 
L 
4 ' 
Oder: Der Angriffspunkt des Auftriebes liegt bei der ebenen 
Platte stets um ^ der Breite L von der Vorderkante entfernt, 
teilt also die Platte im Verhältnis 1 : 3. Er ist unabhängig 
vom Luftstoßwinkel /?, und auch unabhängig von Verringerung 
oder Erlöschen der Saugwirkung. 
In der folgenden Tabelle sind Spaltungsstelle, Gesamtauf- 
trieb, Saugkraft, endlich die Geschwindigkeit des Abströmens 
in B für ß = 7‘/a 0 , 15°, 45°, 60°, 90°; 120°, 135°, 150°, 
165°, 172 1 /a°, 180° angegeben. Es wäre sehr wünschenswert, 
wenigstens für die kleineren Luftstoßwinkel einige zugehörige 
Strömungsbilder genau darzustellen; ich hoffe, daß solche nach- 
träglich hergestellt werden können. 
Es sind hier alle Fälle von ß = 0 bis ß — 180° in Be- 
tracht gezogen. Vermehrung von ß um 180° ist äquivalent 
mit einem Vorzeichenwechsel in F, und V 2 , also bloßer Um- 
kehrung der Strömungsrichtung. Die Fälle von ß = 90° ab, 
geben das Spiegelbild des Strömungsbildes, das zum Supplement- 
winkel gehört, in bezug auf die Strömungsnormale; zu be- 
achten ist, daß das Abströmen der Flüssigkeit von der Kante 
B mit endlicher Geschwindigkeit durch ein Anströmen an die 
Kante B mit derselben Geschwindigkeit ersetzt, ist. 
Jede Lösung des Strömungsproblems gilt vorläufig für 
zwei verschiedene Strömungen, nämlich die beiden nur im Vor- 
zeichen der Geschwindigkeiten verschiedenen. Umgekehrt läßt 
jede gegebene Geschwindigkeit im Unendlichen vorläufig zwei 
Lösungen der gefundenen Art für das Strömungsbild zu, je 
nachdem nämlich die eine oder die andere Kante, B oder A, 
endliche Geschwindigkeit aufweisen sollen. Das erste Strömungs- 
