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2. Abhandlung : W. M. Kutta 
Die Spalten III und IV geben die Hubkraft und die 
retardierende Kraft für den Fall erlöschender Sauerwirkung an. 
Die Zentriwinkel in den Spalten VI, VII, IX sind vom mitt- 
leren Radius des Schalenbogens im umgekehrten Uhrzeiger- 
sinne gezählt. Nur der obere Teil der Tabelle hat praktisches 
Interesse. 
Auf Grund der Tabelle kann man rohe Skizzen für den 
Verlauf der Strömungs- und Druck Verhältnisse bei verschiedenen 
Luftstoßwinkeln herstellen. Die Aufzeichnung einiger genauer 
Strömungsbilder wäre wünschenswert, ist aber recht zeitraubend. 
Für = 90 0 — D a sind Gesamtauftrieb und Saugkraft gleich 
gerichtet (also der Druckauftrieb von gleicher Richtung), aber 
nicht von gleicher Größe. Wenn sin f — -j— /5 J = cos 3 — sin 2 ß, 
so sind beide der Größe nach, aber nicht der Richtung nach 
gleich. Für ß = 180° — oder ß = — ^ verschwindet der 
Li Li 
gesamte Auftrieb, obwohl die Saugwirkung, und damit der 
Druckauftrieb nicht verschwindet; gleichzeitig erreicht die Strö- 
mungsgeschwindigkeit an Kante B den größten, hier überhaupt 
erreichbaren Wert. 
Bei Vermehrung von ß um 180° bleibt das Strömungs- 
bild erhalten , und wechselt blos der Richtungssinn der 
Strömung. 
Für jede gegebene Geschwindigkeit der Strömung im Un- 
endlichen, also jeden Winkel ß gibt es zwei hierher gehörige 
Lösungen ; je nachdem die eine oder die andere Kante als solche 
endlicher Geschwindigkeit vorgeschrieben werden, erhält man 
die eine oder die andere Lösung. Der einen gehört das Strö- 
mungsbild ß , der anderen das an der_ y Achse gespiegelte 
Strömungsbild von 180° — ß zu. 
In den meisten Fällen gibt eine, und nur eine, der beiden 
Lösungen ein Abströmen an der Kante endlicher Geschwindig- 
keit; die andere ein Anströmen. Gibt eine Geschwindigkeit 
Abströmen, dann natürlich die entgegengesetzte Anströmen. 
