Über eine zweidimensionale Strömung. 53 
Tabelle 4. 
I 
II 
Hubkraft 
bei 
Lilien thal 
III 
Theo- 
retischer 
Gesamt- 
auftrieb 
IV 
Komponente 
des theoret. 
Druckauf- 
triebs senk- 
recht zur 
Strömungs- 
richtung 
V 
Stirn- 
wider- 
stand bei 
Lilienthal 
VI 
Differenz 
desselben 
gegen den 
Betrag bei 
ß = 0° 
VII 
Kompo- 
nente des 
theoret. 
Druckauf- 
triebs in 
der Strö- 
mungs- 
richtung 
ß = — 9° 
0,20 kg/m 2 
0,31 kg/m 2 
0.72 kg/m 2 
0,90 kg/m 2 
0,60 kg/m 2 
0,78 kg/m 2 
/? = — 6° 
1,74 
2,29 
2,45 
0,54 
0,24 
0,36 
ß = — 3° 
3,25 
4,26 
4,30 
0,36 
0,06 
0,09 
ß = 0° 
4,96 
6,23 
6,23 
0,30 
0,00 
0,00 
/? = +3° 
7,27 
8,18 
8,21 
0,37 
0,07 
0,10 
y?=+G° 
9,08 
10,11 
10,20 
0,70 
0,40 
0,39 
/? = +9° 
10,43 
12,00 
12,16 
1,12 
0,82 
0,88 
^ = +12° 
11,08 
13,87 
14,06 
1,51 
1,21 
1,56 
ß — 15° 
11,52 
15,70 
15,86 
1,95 
1,65 
2,44 
Die Versuchsergebnisse für die Hubkraft senkrecht zur 
Strömungsrichtung (in Spalte II) stehen für Winkel ß unter 
15° in ziemlich guter Übereinstimmung mit den errechneten 
Gesamthubkräften (in Spalte III), wie auch mit den, bei Er- 
löschen der Saugkraft noch vorhandenen Komponenten des 
Druckauftriebs senkrecht zur Strömung (Spalte IV). Sehr gut 
ist die Übereinstimmung in bezug auf den Winkel, für den 
die Hubkraft Null vorhanden ist; der Versuch wie die Theorie 
gibt dafür ß gleich etwa — 9 l /a° an. 
Da die Versuche für scharfe Vorderkante angestellt sind, 
wmrden wir das völlige, oder doch fast völlige Erlöschen der 
Stirnsaugkraft erwarten und daher als theoretischen Stirnwider- 
stand die Komponente des Druckauftriebs in der Strömungs- 
richtung ansetzen (Spalte VII). Aus Lilienthals Versuchen 
folgen für den Stirnwiderstand die Zahlen der Spalte V. Be- 
trachtet man den Stirnwiderstand 0,30 kg/m 2 für ß — 0, der 
theoretisch Null sein müßte, als Wirkung der eigentlichen 
Oberflächenreibung, so sind (Spalte VI) die Differenzen der 
