118 
A. Endrös 
nuten. Es kommen daher auch die auf Grund dieser angenom- 
menen Schwingungen möglichen Strömungserscheinungen nicht 
mehr in Betracht, wie ich sie zur Erläuterung der komplizierten 
Stromvorgänge an der mehrerwähnten Stelle auseinandergesetzt 
habe und die auch Aufnahme in Krümmels Ozeanographie ge- 
funden haben 1 ). 
Um nun eine Entscheidung treffen zu können, welche der 
gefundenen Periodendauern wirklich vorhandenen Seiches zu- 
kommen, wäre eine genaue Berechnung der Periodendauern 
aus den Beckendimensionen notwendig. Die in Betracht kom- 
menden Becken sind aber von komplizierter Gestalt, so daß 
die sogenannte Normalkurve, welche ich für beide Becken 
konstruiert habe, eine Anwendung der exakten Chrystalschen 
Theorie 2 ) unmöglich macht. Wir sind daher nur auf Annähe- 
rungsformeln angewiesen, und diese geben gerade für konvexe 
Becken, das sind solche, welche am Knoten eine Einengung 
besitzen, nur unsichere Werte. 
Beginnen wir mit den im Talantischen Euripus möglichen 
Schwingungen, so kann nach den in der Literatur vorliegen- 
den anderweitigen Beobachtungen der Talantische Euripus als 
Ganzes mit einem Knoten am Eingänge des Oreoskanales 
schwingen. Für solche Buchten, welche durch einen engen 
Verbindungskanal mit dem offenen Meere in Verbindung stehen, 
gibt eine von den Japanern aufgestellte Formel brauchbare 
Werte für die Schwingungsdauer 3 ): 
T = 2 "K^{ 1 +"l ( 0 ’ 9228 + 
Hiebei bedeutet A die Fläche der Bucht, hier = 1265 qkm, 
l, b, h die Dimensionen des Verbindungskanales, hier des Oreos- 
1 ) Krümmel, Ozeanographie II, 1911, p. 182. 
2 ) G. Chrystal, On the hydrodynamical theorie of seiches. Trans. 
R. Soc. Edinburgh 1905, Bd. 41, III, Nr. 25, p. 599. 
3 ) K, Honda, T. Terada, Y. Toschida and D. Isitani, An investigation 
of the secondary undulations of oceanic tides. Journ. Coli. Sc.. Bd. 24, 
Tokyo 1908, p. 66 und Krümmel, Ozeanographie, p. 163. 
