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M. Lagally 
durch Auflösen: 
dvdw du 
dv dz dx dy 
dx d IV 
dz 
dV dlV du 
dV _ d Z dy dX 
dy dlV 
dz 
d V 
bleibt zunäscht unbestimmt, da die dritte der Glei- 
dz 
cliungen (5) unter der Annahme, daß die Flächen v und iv 
auf den Flächen u senkrecht stehen, eine Folge der beiden 
ersten ist. 
Wendet man diese Formeln auf die ebene Strömung an 
und setzt 
u = F(x + iy) -f- F{x — iy); w = z , 
so ergibt sich 
3 v 
dx 
dV 
dy 
= — i(F‘ — F‘) 
= F' + F ‘ . 
Durch Integration ergibt sich 
n o 
V = — i{F(x + iy) — Fix — iy)) + g{z). 
Damit ist die Gleichung der Stromflächen, die mit den 
Ebenen zusammen ein normiertes System bilden, in derselben 
Form wie oben durch Integration ihrer Differentialgleichung 
gefunden. 
Führt man in die Potentialgleichung 
d 2 u f d 2 u d 2 u 
dx 2 dy 2 + dz 2 ~ 
Zylinderkoordinaten ein mittelst der Formeln 
x = r cos d 
y — r sin $ 
z = z , 
