174 
M. Lagally 
ds v ds w 
d l = 
sm w 
ist. Verteilt man nun die Potentialflächen so, daß der Poten- 
tialunterschied zwischen je zwei aufeinanderfolgenden konstant 
. . du 
= du ist, so ist 7 , —c längs der ganzen Stromrölire eine 
dvdw ° w 
Konstante. Die Gleichung 
9) ds u = cdq 
sagt dann aus, daß die Stromröhre durch die Potential- 
flächen in Zellen eingeteilt wird, deren Länge zum 
Querschnitt in konstantem Verhältnis c steht. Verteilt 
man auch die Stromflächen so, daß sich die Parameter je zweier 
benachbarter um den gleichen Betrag dv bzw. dw unter- 
scheiden, so ist c im ganzen stromdurchflossenen Raum konstant. 
Die ganze Strömung wird somit durch die Potential- 
flächen und zwei normierte Scharen von Stromflächen 
in oo 3 Zellen geteilt, deren Länge zum Querschnitt 
im konstanten Verhältnis c steht. 
Damit ist auch die geometrische Eigentümlich- 
keit der normierten Stromflächensysteme aufgeklärt. 
Wenn insbesondere die Strömung Rotationssymmetrie be- 
sitzt und unter den Stromflächen ein Büschel von Meridian- 
ebenen iv enthalten ist, ist 
ds w — r ■ dcp , 
wenn d(p der Winkel zweier benachbarter Meridianebenen ist. 
Dann ist , , 7 
ds u — c ■ r dcp ds v 
ds u 
ds v 
= c dcp • r . 
In den Rechtecken, in ivelche jede Meridianebene 
durch die Potential- und Stromlinien zerlegt wird, 
ist der Quotient aus der von einer Stromlinie ge- 
bildeten Seite und der durch strömten Seite pro- 
portional der Entfernung von der Rotationsachse. Der 
Proportionalitätsfaktor ist längs jeder Stromröhre konstant, 
