Polarisation der Lichtemission der Kanalstrahlen. 
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an der Glaswand der Kanalstrahlenröhre, an der Wollaston- 
Platte, an den Objektiven, an den verwendeten Prismen, durch 
Polarisation am Spalt oder am verwendeten Gitter größer oder 
kleiner als ( J s ), 0 gemacht wird. Dieses „ optische“ Intensitäts- 
verhältnis 
is (5), 
wird gleich dem scheinbaren Verhältnis 
ältnis (f); 
wenn die Lichtquelle oder die zu untersuchende Spektrallinie so 
gewählt wird, daß f \ = 1 ist. Hat man so für eine optische 
S/ 10 
bestimmt, so kann man 
Anordnung einmal die Konstante 
•Jp \ 
Jg / o 
aus dem scheinbaren Verhältnis das wahre Verhältnis für eine 
andere Emission berechnen, deren Polarisation untersucht werden 
soll. Es ist nämlich, wie leicht zu sehen ist, 
o 
Es sei (S p — S s ) s bzw. (S p — S s ) o die Schwärzungsdifferenz 
der Bilder, welche das scheinbare bzw. das optische Intensitäts- 
verhältnis liefern. Es ist dann 
(^p 1s (^p ®s)o 
— e m 
10 
Die strenge Voraussetzung der vorstehenden Methode ist, 
daß das Licht, welches ( S p — S s )o liefert, genau denselben opti- 
schen Weg zurücklegt wie das zu untersuchende Licht, welches 
die Differenz (S p — S s ) s ergibt. Dieser Voraussetzung wurde in 
der vorliegenden Untersuchung dadurch genügt, daß bei unver- 
änderter Optik an dem Ort in der Röhre, woher die unter- 
suchte Lichtemission der Kanalstrahlen kam, nach oder vor 
deren Untersuchung die negative Glimmschicht des Glimm- 
stromes hergestellt wurde. In ihr wird die Emission der Banden- 
linien überwiegend durch die nach allen Richtungen laufenden 
zerstreuten oder sekundären Kathodenstrahlen erzeugt; wie 
darum zu erwarten ist und die qualitative Untersuchung be- 
stätigt, ist in ihr die Lichtemission der Banden- und der Serien- 
linien unpolarisiert. 
