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J. Stark und H. Lunelund 
Serienlinien in den Kanalstrahlen unpolarisiert ist. Eine weitere 
experimentelle Prüfung dieses Satzes ist freilich wünschens- 
wert, für das Folgende sei seine Richtigkeit vorausgesetzt. 
Verlaufen Wasserstolf-Kanalstrahlen in reinem Wasserstoff, 
so ist die ruhende Intensität ihrer Serienlinien zwar sehr viel 
kleiner als die bewegte Intensität, immerhin ist sie aber neben 
dieser nicht zu vernachlässigen. Ermittelt man darum nach der 
oben angegebenen Methode das wirkliche Intensitätsverhältnis 
( für die Kanalstrahlen in reinem Wasserstoff, so ist dieses 
\JsJw 
gleich dem Verhältnis 
+ jf 
J (,) + J} b) 
, worin J (r) die ruhende, J ih) die 
bewegte Intensität bedeutet. Es ist somit das Verhältnis 
° c/. 
welches die Polarisation der bewegten Intensität mißt, größer 
als das der Beobachtung zugängliche Verhältnis {j,)j dieses 
stellt nur eine untere Grenze für jenes dar. 
Die vorstehenden Hinweise lassen die große Bedeutung 
des Verhältnisses von bewegter zu ruhender Intensität für die 
Untersuchung der Polarisation der Emission der Kanalstrahlen 
ins Licht treten. Wählt man absichtlich oder zufällig die Ver- 
suchsbedingungen so, daß in der Lichtemission der Kanalstrahlen 
die Intensität des Bandenspektrums und die ruhende Intensität 
der Serienlinien neben deren bewegter Intensität sehr groß ist, 
so wird bei Untersuchung der Gesamtemission auch bei An- 
wendung einer sehr empfindlichen Methode der Betrag der 
Polarisation unmerklich klein sich ergeben. Ferner erkennt 
man, daß die Reinheit eines Füllgases oder das Mischungs- 
verhältnis verschiedener Gase von empfindlichem Einfluß auf 
das Verhältnis 
Js 
ist, welches die hier angewandte Methode 
liefert. So weiß man, daß die ruhende Intensität der Serien- 
linien des Wasserstoffs durch die Beimischung schwerer Gase 
im Verhältnis zur bewegten Intensität beträchtlich verstärkt 
