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J. Stark und H. Lunelund 
scliicht zum Zweck der Ermittlung des optischen Intensitäts- 
is. - S sk) 
Verhältnisses 
(£).“ 
erhalten wurden; nur in einem 
Falle (H bei 9600 Volt) wurde für diesen Zweck die Serien- 
linie (H y ) selber aus der negativen Glimmschicht verwendet. 
Wie aus den zwei Tabellen zu ersehen ist, übersteigt die 
Intensität der ^-Schwingungen diejenige der s-Schwingungen 
der Serienlinien in den Kanalstrahlen durchweg um 20 — 35 °/o- 
Nach den oben gegebenen Ausführungen ist also die bewegte 
Intensität der iT-Serienlinien in den Kanalstrahlen um mehr 
als 20 — 35°/o zu Gunsten der Schwingungen parallel der Ge- 
schwindigkeitsachse größer. Man wird erstaunt sein über die 
Größe dieses Effektes; wohl niemand hätte ihn in diesem Betrag 
erwartet, sonst wäre er vermutlich schon 
worden. 
längst 
aufgesucht 
Vergleicht 
man die Werte von 
(£). 
für verschiedene 
Kathodenfälle miteinander, so scheint es, als ob sie mit wachsen- 
dem Kathodenfall abnehmen. Wir möchten indes auf diesen 
Punkt keinen Wert legen. Es ist nämlich möglich, daß in den 
Aufnahmen für die drei Werte des Kathodenfalls die Gasfüllung 
noch nicht gleichmäßig rein war; wahrscheinlich war sie etwas 
durch Stickstoff verunreinigt. Eine Verunreinigung aber hat, 
wie oben dargelegt wurde, einen empfindlichen Einfluß auf das 
Verhältnis von bewegter und ruhender Intensität und somit auf 
das Verhältnis 
JA = J w + J?’ 
J,). jm _j_ ./»>' 
Es ist also möglich, daß 
in gleichmäßig reinem Wasserstoff der Gang des Verhältnisses 
mit dem Kathodenfall ein anderer ist. In der Tat nimmt 
ID 
gemäß der Tabelle V wachsendem Kathodenfall 
etwas zu, und zwar war in der Versuchsreihe dieser Tabelle 
der Wasserstoff gleichmäßig reiner als in der ersten Versuchs- 
reihe. Aber selbst wenn dieser zweite Gang des Verhältnisses 
