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K. F. Bottlinger 
Absorptionskoeffizienten besitze wie die Erdmaterie, kann man 
die Größe des erwähnten Effektes im Verhältnis zu der Stö- 
rung der Mondfinsternisse leicht berechnen, denn sie ist nur 
noch durch die geometrischen Verhältnisse sowie die Dichte von 
Erde und Mond bedingt. 
Hat man den Einfluß der Sonnenfinsternisse auf die Erd- 
rotation im Zeitmaß bestimmt, so ist diese noch mit — 0.55 
zu multiplizieren, um die scheinbare Störung .der Mondlänge 
zu liefern. 
Die Berechnung dieses Effektes werde ich im folgenden 
Kapitel ausführen, während hier gleich das Gesamtresultat er- 
örtert werden soll, das sich für die Mondbewegung ergibt. 
Ich verwandte dazu meine Rechnungen der Mondfinsternisse 
in „Gravitationstheorie“, die ich noch für die Erdexzentrizität 
korrigierte, welche ich dort vernachlässigt hatte, und erhielt 
so die reelle Störung der Mondlänge 1 ). 
Ebenso berechnete ich aus den Einzeleffekten der Sonnen- 
finsternisse durch doppelte Summation und Multiplikation mit 
— 0.55 die scheinbare Störung der Mondlänge. Dann wurden 
beide Störungen addiert, wobei die in die gleiche Lunation 
fallenden Sonnen- und Mondfinsternisse als gleichzeitig be- 
trachtet wurden. Die hierbei begangene Ungenauigkeit ist 
gänzlich belanglos. 
Da die Störungskurve eine Zickzacklinie mit Unstetig- 
keiten in halbjährlichen Intervallen darstellt, die Mondörter 
aber Mittel über ein Jahr oder noch größere Intervalle sind, 
wurde jene graphisch ausgeglichen und aus der Mittelkurve 
die Einzelwerte für die betreffenden Zeitpunkte abgelesen. 
Es galt nun den Absorptionskoeffizienten zu bestimmen, 
für welchen die Kurve beobachtete minus berechnete Mond- 
störung den glattesten Verlauf zeigte. 
fl Es sei hier bemerkt, daß in Gravitationstheorie p. 57 die Fin- 
sternisse am 23. Mai 1910 und 26. September 1912 fehlerhaft berechnet 
waren. Es soll nämlich in der Kolonne A n heißen — J— 7.27 und — (— 1.16 
anstatt — J— 0.73 und fl-0.12. 
