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A. Sommerfeld 
V 
+ a 
-a 
Fig. 1. 
abgesehen werden kann), sondern es wurde diese Spannung 
auch als konstant und für die eine und die andere Strom- 
richtung als entgegengesetzt gleich angesetzt. Es wurde also 
die in Fig. 1 ausgezogene Charakteristik (F, J) zu Grunde 
gelegt. Dieselbe ist für die Gleichstrom-Lichtbogenschwin- 
gungen 1 ) nach der Duddelschen Bedingung bekanntlich unzu- 
reichend ; für deren Entstehen ist vielmehr wesentlich , daß 
die Charakteristik mit zunehmendem Strome fällt, wie in ein- 
fachster Schematisierung durch die punktierten Linien der 
Fig. 1 angedeutet wird. Es ist aber bereits von Rukop und 
Zenneck betont, daß We c h s eis tr o m - Lichtbogenschwin- 
gungen auch bei durchweg steigender (resp. nicht fallender) 
Charakteristik möglich sind und daß hier im allgemeinen zwei 
verschiedene Erregungsarten zu unterscheiden sind : die Er- 
regung der Schwingungen infolge fallender Charakteristik wie bei 
Gleichstrom und die insbesondere bei Wechselstrom wirksame Er- 
regung infolge einer plötzlichen Neigungsänderung der Charak- 
teristik. Indem wir die Charaktei'istik wie in Fig. 1 schemati- 
sieren, verzichten wir auf die erste Erregungsart, bringen aber 
') Die sogenannten „Lichtbogenschwingungen erster Art.“ Für die 
Theorie der „Lichtbogenschwingungen zweiter Art“, bei denen der 
Lampenstrom während eines endlichen Bruchteils jeder Periode erlischt, 
ist dagegen unsere Charakteristik bereits von Herrn H. Barkhausen 
(Diss. Göttingen 1907) erfolgreich verwertet worden. 
