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A. Sommerfeld 
p ist also die Kreisfrequenz des Speisestromes ; die Phase t n 
der elektromotorischen Kraft müssen wir zunächst unbestimmt 
lassen, da wir über den Zeitpunkt t = 0 bereits verfügt haben 
als Phase der Umkehr des Lichtbogenstromes. Die Phase t 0 
der elektromotorischen Kraft wird sich erst am Ende der mathe- 
matischen Durchrechnung ergeben. 
D ist die Selbstinduktion einer Drosselspule im Speise- 
kreise, C, L, R Kapazität, Selbstinduktion und Widerstand im 
Kondensatorkreise. Wir setzen in diesem § zunächst R = 0, 
wodurch die Rechnung von allem mathematischen Ballast be- 
freit wird. Im nächsten § werden wir die nicht unwesent- 
lichen Modifikationen nachtragen, die bei Berücksichtigung des 
Widerstandes R in mathematischer und physikalischer Hinsicht 
entstehen; unter R sind dabei nicht nur die Ohmschen Wider- 
stände sondern auch die Verluste zu verstehen, die in der 
Kapazität C oder (bei der Verwendung in der drahtlosen Tele- 
graphie) in der Ausstrahlung ihren Ursprung haben. 
Mit ?; bezeichnen wir die Ladung des Kondensators, so daß 
(3) 
y = 
cl r] 
Tt' 
mit q die Kreisfrequenz des Kondensatorkreises, so daß 
(4) 
i 
~ L ~ü' 
das Verhältnis dieser Frequenz zur primären Wechselstrom- 
frequenz p ist, wie von vornherein klar, für die Stärke der 
Kondensatorschwingungen bestimmend. Die Differential- 
gleichungen unseres Problems lauten dann: 
(5) e-d\ f+r, (6) r=i(f! + S ’„), 
wo V die Spannung zwischen den Punkten A und B der 
Lichtbogenbrücke bedeutet. 
Diese Spannung V ist nun bei der in Fig. 1 angenommenen 
(ausgezogenen) Charakteristik und nach unserer Annahme über 
die Phasen der Umkehr des Lichtbogenstromes als explizite 
