Zur Theorie der Lichtbogenschwingungen etc. 
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Sinne, daß x 1 für t — -f- T gleich x 2 für t = — T wird. 
Wegen der Stetigkeit bei t — 0 erhält man sofort 
(14) Cl = c 2 = c, 
wodurch gleichzeitig der stetige Anschluß bei t = ± T ge- 
sichert ist, vgl. Fig. 4; hier stellt die gebrochene Linie NOP 
die Terme —fr in #j bzw. x 2 dar, welche, sich periodisch 
fortgesetzt, in N und P , stetig aneinander anschließen (wenn 
auch natürlich mit unstetigen Neigungen). Um nun die Größe 
von c zu bestimmen, haben wir nur zu beachten, daß im 
Speisekreis ein wirklicher Wechselstrom fließen soll, d. h. ein 
Strom vom Mittelwert Null. Da nun in (13) der erste Term 
rechts für sich den Mittelwert 0 ergibt, der zweite Term aber, 
nach seiner Darstellung in Fig. 4, den durch die strichpunktierte 
Gerade 
dargestellten 
Mittelwert 
— aT 
~2D~ 
besitzt, so muß die 
Integrationskonstante c so gewählt werden, daß sie diesen 
Mittelwert gerade aufhebt : 
(15) 
c — 
a!T 
21 )' 
Denselben Wert findet man natürlich auch analytisch aus 
der Bedingung 
T 0 
§x 1 dt + §x 2 dt = 0. 
o -T 
Mit (14) und (15) lautet die Darstellung (13) für den 
Speisestrom 
Fig. 4. 
