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A. Sommerfeld 
g- o<t<T, 
w+ s( <+ 2)’ " T<t< °' 
Für Werte von t außerhalb des Intervalles — T<t< + T 
ergibt sieb der Wert des Stromes x natürlich durch periodische 
Wiederholung des für das Intervall — T<t< + T erhaltenen 
Verlaufes, wie bereits in Fig. 4 teilweise (d. h. mit Ausschluß 
des ohnehin periodischen ersten Termes in (16)) angedeutet. 
Dies bedeutet, daß wir z. B. für das Intervall (2 n — 1 )T<Zt 
<(2n + l)T nicht die Formeln (16) direkt anzuwenden, son- 
dern daß wir darin t durch t — 2 nT zu ersetzen haben. 
Nachdem wir in (12) und (16) y und x einzeln dargestellt 
haben, bleibt uns übrig, sie miteinander in Beziehung zu 
setzen. Dies geschieht durch die am Anfänge dieses § ge- 
forderten Bedingungen des momentanen Lampenstromerlöschens 
(17) x = y für t = 0, ±T, ±2T, . .. 
Bezeichnet man mit x 0 den Wert von x = x x = x 2 für 
t = 0, ebenso mit y 0 den Wert von y für t = 0, entsprechend 
mit x+t die Werte von x für t = +T oder t — — T, so 
schließt man sofort aus (12) und (16) 
x+t = X+3 r = ... = — x 0 
£+2 t = #-h 1 = • • • = + ^0 
y+r = y +3 t = • • • = — y 0 
y±2T= y±*T = ... = + y 0 - 
Infolgedessen sind die sämtlichen Übergangsbedingungen 
(17) erfüllt, sobald wir nur die eine Bedingung für t = 0 er- 
füllt haben 
(17 a) x 0 = y 0 - 
Zu ihrer Befriedigung haben wir gerade noch einen 
unbestimmten Parameter zur Verfügung, die Phase t 0 im 
Ausdrucke der elektromotorischen Kraft. Indem wir diese 
*1 = p D * [np{t ~ 
( 16 ) Ä . , 
x» = sin p(t — 
* pD 
