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A. Sommerfeld 
schreiben wir die vorhergehende Bedingung übersichtlicher so: 
(23) 
A sin pt 0 = •- a ( 1 -f- 
L $ )" 
Somit ist die ursprünglich unbestimmt gelassene Phase t 0 
eindeutig bestimmt. 
Wir sehen aber, daß diese Bestimmung nicht immer mög- 
lich ist. Vielmehr muß, damit der Sinus absolut genommen 
kleiner als 1 ausfällt, die Bedingung erfüllt sein 
7 O Ö 
(24) 
A>la 1 
-P tgg 
L | 
Wenn sie verletzt ist, bestehen unsere bisherigen Betrach- 
tungen nicht zurecht, und es treten neue Schwingungsformen 
ein, die sogenannten Lichtbogenschwingungen zweiter Art, bei 
denen der Lampenstrom w r ährend einer endlichen Zeit inner- 
halb jeder Halbperiode erlischt. Im Rahmen unserer bisherigen 
Rechnung (Vernachlässigung des Widerstandes) sind die Be- 
dingungen für diese Schwingungen jedenfalls dann gegeben, 
wenn tg£ sehr groß wird; dies tritt nach (22) immer dann 
ein, wenn die Eigenfrequenz y des Kondensatorkreises 
ein ungerades Vielfaches der Frequenz p des Speise- 
stromes ist. In diesem Falle wird auch die Stromamplitude 
im Kondensatorkreis sehr groß, wie aus (21) oder auch un- 
mittelbar aus (12) hervorgeht. Wir haben einen typischen 
Fall von Resonanz und ein unendliches Anwachsen einer der 
Partialamplituden, aus denen sich y in (12) zusammensetzt. 
Wir beschließen die Behandlung des dämpfungsfreien Falles 
mit der Berechnung des effektiven Kondensatorstromes, w r ie er 
direkt an einem Hitzdrahtinstrument gemessen wird. Der effek- 
tive Strom wird mit y bezeichnet; er ist zu definieren durch 
+T 
-T 
Indem wir aus (12) einsetzen und beachten, daß 
