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A. Sommerfeld 
Fig. 5 stellt den effektiven Strom y in seiner Abhängigkeit 
von £, d. h. im wesentlichen dem Frequenzverhältnis q:p dar. 
Die Maxima von y liegen an den Stellen 
cos£ = 0, d. h. q = unger. Vielf. von p 
und sind unendlich groß. Wegen des Auftretens von Schwin- 
gungen zweiter Art und wegen Vernachlässigung der Dämpfung 
haben sie keine physikalische Bedeutung. Die Minima ergeben 
sich in hinreichender Näherung für 
sin | = 0, d. h. q — ger. Vielf. von p. 
Ihre Größe ist proportional zu ^ ; sie liegen also auf einer 
gleichseitigen Hyperbel. 
Wenn auch ein zahlenmäßiger Vergleich mit den Beobach- 
tungen wegen Vernachlässigung des Widerstandes untunlich ist, 
so erkennt man doch in dem Verlauf dieser Figur bereits die 
wesentlichen Züge der von den Herren Rukop und Zen neck 
gefundenen Resultate sowie die Möglichkeit, die Frequenz p 
einer Wechselstrommaschine auf ein ungerades Vielfaches der- 
selben mit erheblicher Größe der Amplitude zu transformieren. 
§ 2. Berücksichtigung der Dämpfung. 
Wir behalten die Schaltung in Fig. 1 und alle früheren 
Bezeichnungen bei. Indem wir den Widerstand R berück- 
sichtigen, führen wir die Abkürzung ein : 
(27) e = x- 
Die Differentialgleichungen des Problems lauten dann: 
(28) 
( 29 ) 
)• 
