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A. Sommerfeld 
für sin 2^0 e hi Wert kleiner als 1 ergibt, und weist im ent- 
gegengesetzten Falle darauf hin, daß unsere bisherigen Be- 
trachtungen ihre Gültigkeit verlieren und daß eine neue 
Schwingungsform einsetzt. Während dies aber im dämpfungs- 
freien Falle in der Nähe jedes der (unendlich hohen) Maxima 
der Stromkurve eintrat, wo die Frequenz des Kondensator- 
kreises ein ungerades Vielfaches der Frequenz des Speise- 
stromes war, wird unsere Bedingung (43) jetzt, wenn über- 
haupt, nur in der Nähe der höheren dieser (wegen der Dämpfung 
endlichen) Maxima verletzt. 
Denkt man sich nämlich wie in Fig. 6 die Klammer der 
rechten Seite von (43) 
(44) 
Z= 1 + 
sin 2 £ 
B 1 
L £ cos 2 £ + (Sof 2 1 ] 
als Ordinate zu der mit £ im wesentlichen proportionalen 
Abszisse — aufgetragen, so erhält man eine Kurve mit unend- 
p 
lieh vielen Maxima und Minima von abnehmender Größe. Im 
Sinne der Gleichung (43) haben wir diese Kurve mit den zur 
Abszissenachse parallelen Geraden 
(45) 
n a 
zu schneiden, welche einen diese Achse umgebenden Streifen 
aussondern. Wir können nun offenbar sagen: Jeder Punkt der 
Kurve (44), der im Innern des Streifens (45) liegt, entspricht 
einem Falle, für den Gleichung (43) erfüllt werden kann; 
jeder Punkt, der außerhalb des Streifens liegt, entspricht 
keinem möglichen Schwingungszustande von dem bisher unter- 
suchten Typus, da sich zu einem solchen nach (43) keine mög- 
liche Phase der elektromotorischen Kraft bestimmen läßt. Die 
Grenze für das Versagen des bisherigen und das Auftreten 
eines neuen Schwingungstypus (Schwingungen zweiter Art) wird 
durch die Schnittpunkte unserer Kurve mit den Rändern des 
Streifens markiert. 
