Zur Theorie der Lichtbogenschwingungen etc. 
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1,3,5,... ( n 2 p 2 — q 2 ) 2 + (gnp) 2 ' 
Entnimmt man den Wert der hier auftretenden Summe 
aus (37) und berücksichtigt (35) und (41), so ergibt sich 
rin - 2 _ 1 ( na V 1 £ ©in 2rj — r\ sin 2£ 
1 ’ V ~ 2 \2Lp) tvi^ + r] 2 ) cos2£ + £o\2rj * 
Der frühere Ausdruck (26) folgt hieraus natürlich durch 
Grenzübergang für r\ — 0. Die Maxima und Minima dieses 
Ausdruckes liegen (bei nicht zu großem r\) jedenfalls in der 
Nähe der Minima und Maxima des Nenners cos2£-f-@o|2 r) , 
d. h. in der Nähe von 
(47) cos 2£ = — 1, £ max = (2 n + 1)” 
bzw. von 
(47 a) cos 2£ = -f- 1, £ mi „ = 2n ™ . 
Den ersteren entsprechen nach (40) Frequenzen q , die 
gegeben sind durch 
X <? - ^ = (2 n -f- 1 )p, 
den letzteren solche, die sich berechnen aus 
—r 
2 np. 
Die aus den Versuchen abgeleitete Regel, wonach die 
Maxima des effektiven Stromes im Kondensator bei den un- 
geraden, die Minima bei den geraden Vielfachen der Frequenz 
des Speisestromes liegen, ist also, wie leicht verständlich, mit 
Rücksicht auf die Dämpfung nicht ganz exakt, einmal wegen 
2 
Hinzutretens des (kleinen) Termes zu q % , sodann aber auch, 
