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A. Sommerfeld 
Nach Gleichung (29) andererseits läßt sich die Bestimmung 
von W 2 auf den bereits bekannten Wert von y 2 zurückführen 
durch die Bemerkung, daß Selbstinduktion und Kapazität watt- 
los wirken. Man erhält auf diese Weise für W 2 ersichtlich 
die im Kondensatorkreis während einer Periode entwickelte 
Joulesche Wärme. Rechnerisch zeigt sich dies so : Indem man 
(29) mit y multipliziert und über eine Periode integriert, er- 
gibt sich: 
+ T +T 
W, =fVydt = Lo$y 2 dt = 2TLoy 2 . 
- T —T 
Da nach (27) Lo — R ist, bedeutet dies in der Tat nichts 
anderes als die Joulesche Wärme für eine Periode. 
Schreibt man noch T = — und faßt speziell einen solchen 
P 
Wert von q ins Auge, der einem Maximum des effektiven 
Stromes entspricht, so ergibt sich nach (48) 
„ Ti* ci 2 no ßtg t] 
2 \Lp 2 p rj f* -f- 7] 2 ' 
71 O 
Hier ist nach (35) der Faktor gleich 4; vernachlässigt 
man noch if gegen ^ 2 , was zumal für die höheren Ordnungen 
stets zulässig ist, so findet man schließlich : 
(50) 
Wo — 
Lp 2 ? 
ßtg i] 
Mithin ergibt sich für den Wirkungsgrad aus (49) und (50): 
w, (nya b 
' W x \2^/ A L cos pt 0 
Bei der Transformation auf die dreifache Frequenz ist 
71 . 1 
nach Gleichung (40) angenähert 0 - gleich — , also 
W 2 __ 1 a I) t£tq i] 
W 1 9 A L cos pt 0 
( 52 ) 
