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M. Lagally 
hervor, das aus einem festen Wirbel an der Stelle £ = 0 und 
einem beweglichen Wirbel an der Stelle £ = y besteht, i/i lg y 
tritt als additive Konstante zu dem Potential und ist ohne 
Einfluß auf die entstehende Strömung. 
Ein Wirbelpaar geht durch Inversion wieder in ein Wirbel- 
paar über; die Singularität im Punkt £ = 0 verschwindet 
iedoch nur deshalb, weil dort zwei gleich starke Wirbel von 
entgegengesetztem Umlaufssinn auftreten. Läßt man in der 
gegebenen Ebene den einen Wirbel weg, um seine Bahnrich- 
tung im Feld des anderen zu bekommen, so verschwindet in 
der Bildebene außer dem Bildwirbel auch der eine der Wirbel 
im Nullpunkt; infolgedessen tritt der andere Wirbel im Null- 
punkt wieder auf und beeinflußt die Sti'ömung. 
Aus einem Element der Bahnkurve eines Wirbels 
geht also dann ein Element der Bahnkurve in der 
Bildebene hervor, wenn die Abbildung ein-eindeu- 
t i ar und singularitätenfrei ist und wenn der unendlich 
ferne Punkt bei der Abbildung in Ruhe bleibt. 
Daraus folgt indessen noch nicht notwendig, daß 
die ganzen Bahnkurven bei der Abbildung einander 
entsprechen. 
In der gegebenen Ebene ist die Geschwindigkeit eines 
o ö D 
Wirbelpunktes : 
ds dcp‘ 
dt 3 n ’ 
wo ds das Linienelement der Bahnkurve, — - den Differential- 
’ dn 
quotient des Potentials (p\ welches aus dem Gesamtpotential 
der Strömung durch Weglassung des Potentials des betrachteten 
Wirbels entsteht, in Richtung der Normalen der Potential- 
flächen, also der Bahnkurve bedeutet. Diese Gleichung bleibt 
bei der konformen Abbildung nicht erhalten. Denn ds ändert 
dt I 
sich um einen Faktor, den Maßstab der Abbildung 
3 <p‘ 
ds 
um 
den reziproken Wert dieses Faktors ändert sich 
3w 
Wenn 
