I ber die Bewegung einzelner Wirbel etc. 
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16) 
= const. 
Sind nur zwei symmetrische Wirbel vorhanden, so ergibt 
sich aus (9) : 
!P(a, ß) — !/'(«, — ß) -f- ju lg ]/2 q 0 — 2q 0 cos # 0 = const. 
oder 
2W(n, ß) -{- /«lg | 4 g n sin 2 - ft = const. 
2 '/'(a, /5) -(- /x lg ^/ p 0 sin = const. 
Ist außer den beiden symmetrischen Wirbeln keine über- 
lagerte Potentialströmung vorhanden, so ist W = 0, also 
• 2 »o , 
£> 0 sin J -- = const. 
Das ist die Gleichung der Parabel, die als Wirbelbahn 
bereits gefunden ist. Die Symmetrieachse wird von den beiden 
Halbgeraden der positiven 2 Achse gebildet, die als Über- 
gangslinie angenommen sind, und als natürliche Grenze der 
Strömung dienen können. 
Es lassen sich nun aus (17) auch die Bahnen eines 
Wirbels in beliebigen Strömungen angeben, die die 
Übergangslinie als Stromlinie und mithin als natür- 
liche Grenze besitzen. 
Eine Strömung in der Ebene um eine feste Halbgerade 
als Begrenzung wird von den konfokalen Parabeln gebildet, 
die diese Halbgerade als Achse und ihren Endpunkt als Brenn- 
punkt haben. Die Potentialkurven sind das Orthogonalsystem 
von konfokalen Parabeln. Für unseren Zweck kommt alles 
darauf an, diese Parabelströmung als Strömung in der zwei- 
blätterigen Fläche aufzufassen. 
Eine Doppelquelle von der Stärke 1 im Anfangspunkt der 
Ebene mit dem komplexen Potential 
Sitzungsh. d. math.-phys. Kl. Jabrg. 1914. 
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