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Sitzung der math.-phys. Classe vom 9. Februar 190L. 
Form, in welcher in der Mechanik von virtuellen Bewegungen 
und Verrückungen Gebrauch gemacht wird, hinderlich. Man 
versteht unter solchen bald fingirte Verschiebungen, dann 
wieder Geschwindigkeiten oder auch Beschleunigungen, welche 
den betrachteten Puncten zur Zeit t oder auch für die Lage, 
welche sie zur Zeit t -\- dt einnehmen, zugeschrieben werden. 
Es beruhen darauf auch die Unklarheiten, welche über manche 
Sätze, wie z. B. über das ebenfalls mit dem obigen Theorem 
in engem Zusammenhänge stehende Princip des kleinsten 
Zwanges noch gegenwärtig selbst in ausführlicheren Lehr- 
büchern 1 ) enthalten sind. 
Versucht man, dem obigen Falle, soweit er sich auf die 
Vorstellung einer bei einer virtuellen Bewegung erzeugten 
lebendigen Kraft bezieht, eine vollständig klare mecha- 
nische Bedeutung zu geben, so kommt man zu folgender An- 
schauung. 
Werden die Coordinaten der Punkte (#,), (?/,), (g,) des 
Systems zur Zeit ^ = 0 ohne Unterschied mit x ,, ihre Massen 
durch m,-, die auf sie wirkenden Kraftcomponenten durch X, 
bezeichnet, so dass 
= (-'])) X.2 G/i)) #3 == (y)i • #4 == (Uj)) etc. . . 
in j — m v m 2 = m v m 3 = m 1 ; . . 
X 2 = Y v X 3 = Z, ; . . 
sind, so sind die Differentialgleichungen der Bewegung 2 ) 
1) mx'i = Xi- f- X U \ Cls - 
falls die Bedingungen durch die Gleichungen 
<p s = 0, s = 1 , 2 . . . Je 
x ) Vgl. z. B. W. Schell, Theorie der Bewegung und der Kräfte, 
1880, 2. Aufl., Bd. 2, p. 502. 
2 ) Die Differentialquotienten von .r ( . nach t sind durch nebengesetzte 
d x , d 2 x 
Striche bezeichnet, so dass x' = -j - , x' = ~ö- u. s. w. 
