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Sitzung der math.-phys. Classe vom 9. Februar 1901. 
gewisse Vortheile bieten dürfte. Bewegt sich ein Punct des 
Systems, der zur Zeit t = 0 die Coordinaten x,-, die Geschwin- 
digkeitscomponenten a, hat, unter Einfluss der Kräfte X, und 
der Bedingungen <p s = 0, so sind seine Coordinaten zur Zeit t 
t* 
Xi = x'i + a, t -f- x“ - + . . 
und für eine virtuelle Bewegung 
o o 
€i — x i 4" di t 4" f i 2 4~ • • • 
Bezeichnet man als Grösse des Zwanges den mit Hülfe 
der freien Bewegung jedes Punctes 
(x,) = x°, 4 - a f t 4- ^ <* + . . . 
gebildeten Ausdruck 
z = L [(#,) — Xif 
so ist der Zwang für die virtuelle Bewegung 
Z l = £ ni t [(«,-) — &]*. 
Alsdann ist, ohne dass der Begriff der virtuellen Bewegung 
weiter eingeschränkt zu werden braucht, als dass die ersten 
und zweiten Differentialquotienten nach den Xi und t von 1c der 
Functionen y> a = 0 beziehlich mit denen der F unctionen yg s = 0 
für £ = 0 übereinstimmen, die Differenz Z — Z x für eine 
hinreichend kleine Zeit stets negativ oder die Be- 
schleunigung dritten Grades von Z ist für die wirk- 
liche Bewegung stets kleiner als für jede virtuelle. 
