84 
Sitzung der niath.-phys. Classe vom 1. Mai 1901. 
Ein zweiter Ausdruck für die Temperatur J wird auf 
folgende Weise gefunden. 
Bezeichnet man mit ( — d J ) die Aenderung, welche die 
Temperatur J in der Zeit dz dadurch erfährt, dass der Luft 
die Wärmemenge 
— I 
d U 
dx 
Fdz 
o 
entzogen wird, mit L die (konstant angenommene) Masse der 
eingeschlossenen Luft, mit c ihre Wärmekapazität, so ist 
dU T 1 1 
— Fdz , 
dx o 
was sich, da 
FU 
dx 
— d J L c — — /. 
eine Funktion der Zeit Z allein ist, sofort 
integrieren lässt. 
Da für Z = 0, J — J 0 , erhält man 
(J 0 -J)Lc = - F Z 
— (e n -l) 
Erinnert man sich an den Wert von y. — , dividiert 
s iv 
beiderseits durch F s w und setzt den im allgemeinen kleinen 
Bruch 
Lc 
F s iv 
= o. so erhält man die Form 
(J 0 ~ J) 9 — 
K 
(«n ~ 1 ) 
(VI) 
Nach Gl. (Va) geht J für Z — oz oder e„ = 0 in A über. 
Somit gilt auch 
/ 7, \ 
( 6 ) 
(/.-J), — e(£) 
Zieht man Gl. VI von Gl. (6) ab, so bleibt 
J = A--'£ 
o 
K 
Cti 
m n 
(Via) 
Da nun die beiden Ausdrücke für die Temperatur J, 
welche die Innenluft zur Zeit Z hat, identisch sein müssen, so 
