G. Recknagel: Erwärmung geschlossener Lufträume. 
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3600 v q 
1,293 B 
1 + a B ' 760 
den sie sich abkühlt, die Wärmemenge 
Kilogramm, die bei jedem Grad, um 
3600 • v q 
1,293 B _ n 
1 + a R 760 C 
abgibt, wenn c die Wärmekapazität bei konstantem Druck be- 
zeichnet. In dem an die Zeit Z anschliessenden Zeitelemente 
d z dringt die Luftmenge Q d z ein, welche sich mit der Zimmer- 
luft von der Masse L und der Temperatur J mischt und eine 
Erhöhung dieser Temperatur um d J hervorbringt, während sie 
sich selbst von B auf (-7 -j- d J ) Grade abkühlt. Zugleich 
muss, damit diese Temperaturerhöhung eintritt, von der zuge- 
führten Wärme der Verlust gedeckt werden, den die Innenluft 
durch Wärmeabgabe an die Innenwand erleidet, nämlich 
( J — X,) F /«j dz. Man erhält demnach (von unendlich Kleinem 
zweiter Ordnung abgesehen) die Gleichung: 
c Q d z (B — J) = c LdJ -j- (./ — Xi) F h , d z. (I) 
Hier sind J und X,- Funktionen der Zeit (Z). Die Masse 
L der Innenluft ist nicht völlig konstant. Denn da durch Ab- 
züge und Poren fortgesetzt soviel Luft entweicht, als zum Aus- 
gleich des innern Luftdruckes mit dem äusseren dient, so ver- 
mindert sich die Dichtigkeit der inneren Luft infolge der 
i stetigen Temperatursteigerung in dem Maße, dass L — ^ ^ n y 
wenn L 0 die bei 0° C. den Raum ausfüllende Luftmasse und a 
den Ausdehnungskoeffizienten der Luft bezeichnet. Da durch 
Berücksichtigung dieser Dichtigkeitsänderung auch L als F unk- 
tion der Zeit und damit eine Komplikation in die Rechnung 
eingeführt würde, die zur erreichbaren Genauigkeit ausser Ver- 
hältnis stünde, wird L konstant angenommen. 1 ) 
! ) Die Ungenauigkeit, welche dadurch in die Rechnung kommt, 
! dass man für L einen konstanten Mittelwert annimmt, z. B. den für 
10° C. geltenden - 
° 1,037 
beträgt demnach bei Heizung von 0° auf 20° C. 
