98 
Sitzung der math.-phys. Classe vom 4. Mai 1901. 
3. Eine zweite Gleichung erhält man, wenn man das 
Schicksal der durch die Innenfläche in die Wand eindringenden 
Wärme weiter verfolgt. Sie kann teils zur Temperaturerhöhung 
der Mauerschichten verwendet werden und teils von der Aussen- 
wand ins Freie entweichen. 
(J—Xi) F\ d z = dz f Fstv ~ a lx + (£„ - A) Fh 2 dz. (II) 
o cl 2 
Bedenkt man, dass (vgl. „Abkühlung“ Kr. 5 und 6) 
(/-«*,— i ^-A) K =-x ||fj t 
und d U d U '1 d* U , 
dx i dx 0 dx 1 ( X ' 
so erhält man aus II : 
ti&U, * d u 
A j r d x = 1 s iv 7 dx 
J 0 dx 1 J 0 dz 
woraus mau die Beziehung zwischen der Temperatur U und 
den beiden unabhängigen Variabein x und s ableiten kann: 
dH 7 
dx % 
s w 
d U 
dz ’ 
(III) 
4. Die weitere Entwicklung muss sich an den Grenzfall 
anschliessen, in welchem die variablen Temperaturen J und U 
die höchsten durch die gegebene Wärmequelle erreichbaren 
Werte angenommen haben und auf diesen konstant erhalten 
werden. Diese Grenzmaxima sollen durch den Index m kennt- 
lich gemacht werden. 
d U 
Da in diesem Falle d J und d z Kuli sind, so folgt aus I 
Cl £ 
cQ(R — J m ) = (J,n — 3:.m) F \ (I a) 
d. h. alle zugeführte Wärme dringt in die Wand ein. 
weniger als 4 Prozent der Luftmasse und ist bei dem geringen Einfluss, 
den die Grösse dieser Masse überhaupt auf den Vorgang ausübt, ohne 
Bedeutung. 
