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Sitzung der math.-phys. Classe vom 6. Juli 1901. 
o = 2 g sin 60° — qV 3 
und je grösser n ist, desto genauer wird die Formel sein 
2 n g o — F. 
Nennt man noch P das Gesammtvolumen aller Kugeln und 
O 
d die Massendichtigkeit einer jeden, so ist 
1 = 4 n s 3 ji = 
Der kleinste zulässige Werth von g ergiebt sich hieraus: 
_3j/3 P_ 31^3 M 
Q ~ 2 Ti ' F ~~ 2 7i 
und der Maximalwerth vom n ist demnach: 
_2 _«*_ P 3 
H ~ 27 VS p2 ' 
Nennt man weiter den Maximalwerth von Q : Q 0 und den 
Werth von Q für ein bestimmtes gegebenes n = n 0 : Q„ 0 , setzt 
man der besseren Uebersicht wegen F—a 2 und V=a 3 , so wird: 
V: P— A ist umso grösser, je dünner die Massenvertheilung 
ist. Q 0 wächst also mit A 5 und kann für grosse A bedeutend 
werden. Die Durchsichtigkeit einer solchen Staubschicht 
nimmt, wie von selbst klar ist, mit der Verkleinerung von g, 
also der Vergrösserung von n ab. 
Ganz ähnliches gilt nun auch für dreidimensionale Staub- 
wolken. Die Entwicklungen in I und II geben hierüber nach 
jeder Richtung Auskunft. Infolge der gegenseitigen Beschat- 
tungen und Verdeckungen der einzelnen Theilchen ergiebt sich 
auch hier ein Maximalwerth für die Flächenhelligkeit einer 
Staubwolke, dem man sich durch fortgesetzte Zerstückelung der 
gegebenen Gesammtmasse nähert. Es tritt aber noch ein 
