H. Seeliger: Kosmische Staubmassen und das Zodiacallicht. 269 
anderer Umstand hinzu. Nennt man die Lichtquelle „Sonne“ 
und den Winkel an der Kugel im Dreieck Sonne-Kugel-Beob- 
achter, also den Phasenwinkel, a, so wird die Helligkeit einer 
Staubwolke von a abhängig sein und im Allgemeinen mit Ver- 
kleinerung von a zunehmen. Die näheren Umstände dieser 
Zunahme hängen von dem elementaren Beleuchtungsgesetz für 
zerstreut reflectirende Substanzen ab und sind deshalb nicht 
voraussetzungslos angebbar. Die gewöhnlich angewandten photo- 
metrischen Elementargesetze für glatte Oberflächen geben für 
kleine Variationen von a und besonders in der Nähe des 
Werthes a = 0 nur sehr kleine Variationen der Helligkeit. 
Trotzdem können hier sehr beträchtliche Helligkeitszunahmen 
stattfinden, die bei nahezu undurchsichtigen Staubwolken ihre 
Helligkeit auf das Doppelte erhöhen, wenn man von sehr kleinen 
a zu dem Werthe a = 0 übergeht. Dieses Resultat ergiebt 
sich aus der Ueberlegung, dass für a = 0 die beschatteten 
Theile der Staubwolke zugleich die verdeckten sind und schon 
bei geringfügiger Vergrösserung von a die beschatteten Theil- 
chen sichtbar werden und somit die mittlere Helligkeit der 
Staubwolke abschwächen müssen. Die quantitative Verfolgung 
dieses Phänomenes ist in I und II geschehen. Dasselbe spielt 
in der Theorie der Beleuchtung des Saturnringes eine beson- 
ders wichtige Rolle und ist hier als sehr auffällig durch die 
Beobachtung constatirt. Bei sehr durchsichtigen Staubwolken 
ist es dagegen von untergeordneter Bedeutung. Hier soll da- 
von gänzlich abgesehen werden, wodurch eine grosse Verein- 
fachung in der Betrachtung eintritt. 
Bei den folgenden einfachen Rechnungen sollen die in I 
und II getz-offenen Festsetzungen beibehalten werden. Es seien 
also A und A x die Entfernung einer Kugel vom Beobachter 
bezw. von der Sonne, dei-en Radius R sei. Dann ist die Licht- 
menge Q (a), welche eine Kugel vonz Radius q beim Phasen- 
wizzkel a dem Beobachter zusendet: 
Q (°0 — J • t* • 
A~ A\ 
f{a). 
