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Sitzung der math.-phys. Classe vom 6. Juli 1901. 
wolke entfernt sind, dass ilire Dimension dieser Entfernung 
gegenüber sehr klein ist. bat man: 
O o ' 
II = r - /( ^ • 0(7.); 0 (7.) = 7. f e-w+ h i> • dh . 
31 ' J 0 
Einer beliebig weit fortgesetzten Zerstückelung der Masse, 
durcli Verkleinerung von o. stellt hier nichts im Wege. Aber 
für p = 0 nähert sich H einem endlichen Grenz werthe, da 
0 (7.) für 7. = oc endlich bleibt. 
Für 7. = oo wird aber die Staubwolke unendlich wenig 
durchsichtig. Zu dem Integrale 0(7.) können dann nur Schichten 
einen Betrag liefern, für welche h und li x unendlich klein sind. 
Zieht man an der Stelle der Oberfläche der Staubwolke, auf 
welche sich die scheinbare Helligkeit H bezieht, die Tangential- 
ebene und nennt man i und s den Incidenz- bezw. Emanations- 
winkel der von der Sonne empfangenen bezw. dem Beobachter 
zugesandten Strahlen, so wird, von etwaigen singulären Punkten 
der Oberfläche abgesehen: 
7 h cos e 
Ä, = w 
COS l 
und es wird demnach für 7. = oo : 
cp (/) = 7. J e 
— i.h 
COS I + COS E 
dh 
cos i 
cos i -p cos £ 
d. h. die Staubwolke reflectirt das Licht wie ein fester glatter 
Körper, dessen Oberfläche das Absorptionsgesetz (2) befolgt 
und dessen Albedo vom Phasenwinkel abhängt. Daraus ergiebt 
sich z. B. die Lichtmenge einer kugelförmigen Staubwolke vom 
Radius S . : 
^ . r 
Q («) - - 
si 
j 2 
^ -/iw, 
wo f 2 (a) der obige Ausdruck (S. 270) ist und f (a) das Elementar- 
gesetz ausdrückt, welchem die einzelnen Kugeln folgen. 
Für zwischen 0 und oo gelegene Werthe von 7. ist die 
Ausrechnung des Integrales im Allgemeinen recht verwickelt, 
wie das Beispiel einer kugelförmigen Staubwolke zeigt, das ich 
