U. Seeliger: Kosmische Staubmassen und das Zodiacallicht. 273 
in II (S. 12 ff.) behandelt habe. Um ein möglichst einfaches 
Beispiel zu betrachten, soll eine von zwei parallelen Ebenen, 
im Abstand X , begrenzte Staubschicht vorliegen und es be- 
finde sich sowohl die Sonne als auch der Beobachter auf der- 
selben Seite der Schicht. Bezeichnet wieder i und e Incidenz- 
und Emanationswinkel und x die Tiefe des betrachteten Volum- 
elementes unter der oberen Grenzebene, so ist: 
** = 
COS l 
h = 
COS £ 
Die Integration ist dann sofort ausführbar und man hat: 
cosi [, .^cos^cos^ 
( P 1 / ) = ; I 1 e COS I COS£ I . 
cos i -\- cos e \ ) 
Bezeichnet man also: 
= S-X 
cos i -J- cos £ 
cos i COS £ ' 
so wird: 

n COS l COS £ 
V- W=\ — e 
( 4 ) 
X F nimmt mit abnehmendem q foi-twährend zu und erreicht 
für q = 0 sein absolutes Maximum. Sobald i > 90° gelten die 
Formeln nicht mehr. Ohne auf diesen leicht zu erledigenden 
Fall näher einzugehen, sei nur hervorgehoben, dass dann jeden- 
falls für X = 0 und für X = oo H = 0 sein muss — im letz- 
teren Fall liegt eine von hinten beleuchtete undurchsichtige 
Schicht vor — so dass also das Maximum der Helligkeit für 
einen dazwischenliegenden Werth von X stattfinden muss. 
Ich betrachte nun den Fall, wo die Sonne innerhalb der 
Staubwolke, der Beobachter dagegen in sehr grosser Entfer- 
nung ausserhalb liegt. Die Formel (3) gilt dann, wenn nur 
h j = A x gesetzt wird. Da hier f{a) innerhalb des Integrales 
steht, ist eine weitere Entwicklung der Formel von der Wahl 
des elementaren Beleuchtungsgesetzes abhängig. 
Fällt man von der Sonne eine Senkrechte s auf die vom 
Beobachter zum betrachteten Volumelement gezogene Gerade 
1901. Sitzungsb. d. math.-phys. CI. 19 
