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Sitzung der math.-phys. Classe vom 6. Juli 1901. 
und ist m der Abstand des Fusspunktes dieser Senkrechten von 
der Eintrittsstelle der genannten Geraden in die Staubwolke, 
so bat inan: 
h = m 4 - s cotg a ; 
h -\- Ä = m + s cot 
und es ergiebt sich aus (3): 
TT r X — ;.m — I.scotgi« rr \ j 
H = e Je D ^ • / (a) d a , 
“i 
wo a 0 und die Werthe von a für die Eintritt- und Austritts- 
stelle bedeuten. Setzt man noch: 
v — X s ; ¥ r {a) — v § e v 8 2 f ( 71 — a) d a, 
0 
so wird: 
S= ~ e +vcotga o { ^ (n - ctj) - Vr (n - a 0 )}. (5) 
71 o 
Die Integrale W sind in jedem Falle leicht numerisch aus- 
zuwerthen. Ich habe beispielsweise eine kleine Tafel für das 
Lambert’scke Gesetz berechnet. Hier ist: 
f {n — a) = -| [sin a — a cos a]. 
Die am Schlüsse mitgetheilte Tafel ist nicht nach dem 
Argumente r , sondern nach v x — 0.43429 v geordnet und 
giebt eine genügende Uebersicht über den Verlauf der Func- 
tion ¥ zwischen j’j = 0 und v x = 1. Es sollen nun einige 
numerische Nachweise zu den vorstehenden Formeln gegeben 
werden. 
Da die scheinbaren Durchmesser von Sonne und Mond — 
von der Erde aus gesehen — nicht wesentlich verschieden sind, 
so hat man: 
r = fi • Jy • R* • 569500. 
Betrachtet man zuerst eine Scheibe von Staubmaterie, die 
von ausserhalb beleuchtet wird, so ist nach (4) das Maximum 
ihrer Helligkeit: 
