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Sitzung der math.-pliys. Classe vom 6. Juli 1901. 
erscheinungen, zweifellos in irgend einem geringeren oder 
stärkeren Grade mitwirkende Ursache vor. Die Fräse ist nur, 
ob dieser Druck quantitativ hinreichende Beträge erlangen 
kann, und das ist ein Punkt, in dem die Darlegungen vou 
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Arrhenius nicht ganz befriedigend sind. 
Fällt eine ebene Welle normal auf eine vollkommen 
schwarze Platte, so erleidet letztere einen Druck, der nach 
Maxwell gleich der in der Yolumeneinheit enthaltenen Energie 
E des Wellenzuges ist. Auf eine vollkommen schwarze Kugel 
vom Radius a, welche das Licht über eine Fläche von der 
Grösse zi fl 2 hin abfängt, wird daher ein Druck n a x E wirken. 
Die auf dieselbe Kugel wirkende Schwerkraft hat den Betrag 
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T g 
s • fl 3 , wo g die Schwerebeschleunigung, s das spezifische 
Gewicht des Kugelmateriales ist. Je kleiner der Kugelradius fl, 
um so stärker wird daher der Druck im Verhältnis zur Schwer- 
kraft. Unter Annahme der Solarkonstante 2.5 und des spezi- 
fischen Gewichtes s gleich 0.8 (Kohlenwasserstoff der Cometen) 
findet man mit Herrn Arrhenius, dass bei einem Kugeldurch- 
messer von 1.9 ju der Druck gleich der Schwerkraft wird. Sinkt 
der Kugeldurchmesser bis auf 0.1 ix herab, so übertrifft die 
abstossende Kraft der Sonnenstrahlung die Schwerkraft um 
das 18.5fache, und erreicht damit den Höchstbetrag, welcher 
zur Erklärung der gestrecktesten Cometenschweife erforder- 
lich ist. 1 ) 
In dieser Berechnung des Drucks liegt nun eine Lngenauig- 
keit. Der Druckwert ji a 1 E gilt nur, solange die Kugel das 
auffallende Licht gänzlich abfängt und in dem Raume hinter 
ihr völliger Schatten ist, solange man also die Beugungs- 
erscheinungen vernachlässigt. Das ist bei grossen Kugeln 
gestattet. Bei Kugeln aber, deren Durchmesser von der 
Grössenordnung der Wellenlängen des Lichts ist, — und ge- 
rade solche kommen nach den eben angeführten Zahlen für 
die Erklärung der Cometenschweife in Betracht — können 
9 Ygl. Bredichin. Annales de l'Observatoire de Moscou. 1886. 
