298 Sitzung der math.-phys. Classe vom 6. Juli 1901. 
Wir setzen nun: 
X = pars real (£ e iqi ) 
Y = pars real (rj c <qt ) 
Z — pars real (f e iqt ) 
2 = 
L = pars real (/ e iqt ) 
M = pars real (/t e ,qt ) 
N — pars real (y e iqt ) 
2 71 
T ’ 
1 ) 
wobei £, >/, f, >1, ft, v von der Zeit unabhängige komplexe Grössen 
sein sollen, und erhalten an Stelle der Maxwell’schen Gleich- 
ungen die folgenden: 
ikX = 
ik f = 
d ii 
ö£ SC 
II 
d y 
~b~z 
ik fi =- 
0 z Ö X 
S ft 
S v 
. 7 Sv S X 
UcC = 
d z 
ö y 
' T/ S x S z 
S rj 
S X 
sx 
ö y 
SJ 
ö y 
S fl 
<5 x 
2) 
3) 
4) 
Durch Elimination der magnetischen Componenten X, ft, v 
erjriebt sich daraus : 
+ = 0 B v + zD y = 0 £ a f + ^ a C = 0. 5) 
6 ) 
ii + *3 + tt_o 
Die Randbedingungen auf der Kugeloberfläche gehen durch 
Einführung von S, £ über in: 
£y — rfX=£s — Zx = rfZ — Zy = 0 . 
7) 
Für das Unendliche folgt, dass ?; ein Glied: 
rj = e' kx 8) 
entsprechend der ebenen einfallenden Welle enthalten muss 
und dass sonst in f, i], £ keine Teile Vorkommen dürfen, welche 
physikalisch die Bedeutung aus dem Unendlichen einfallender 
Wellen besitzen. Unsere Aufgabe ist jetzt, drei „Wellen- 
potentiale“ (Lösungen der Differentialgleichung <d a w = 0) 
£, i], £ zu finden, welche durch die Bedingung (6) verknüpft 
