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Sitzung der math.-phys. Classe vom 6. Juli 1901. 
§ 5. Explicite Darstellung der Componenten der 
electrischen Kraft. 
W ir beginnen damit, die Entwicklungen (14) für a, ß, y 
zuvörderst so zu spezialisieren, dass dieselben im Unendlichen 
keine Teile enthalten, welche einfallenden Wellenzügen ent- 
sprechen. Wir haben im vorigen Paragraphen gesehen, dass 
B, n sich linear aus K m und K m zusammensetzt, sodass man 
etwa schreiben kann: 
B m = Cj K m -f- c 2 K' m = Cj e ‘ c ‘ S c 2 e+‘" S'. (c v c 2 Konstante.) 
S und S' sind beide nach absteigenden Potenzen von q 
fortschreitende Reihenentwicklungen, welche sich in sehr grosser 
Entfernung vom Nullpunkt, für grosses q auf ihr erstes Glied 
— reduzieren. Demnach wird z. B. ein Glied der Entwicklung 
Q 
(14) von a in grosser Entfernung vom Nullpunkt lauten: 
( e~ ‘ o g+*'e\ 
c 1 — [- c 2 - J P m , i (cos i?) . 
Um den daraus entspringenden Beitrag zur rr-Componente 
der elektrischen Kraft zu finden, hat man nach (1) mit e iqt zu 
multiplizieren und vom Resultat den reellen Teil zu nehmen. 
Setzt man: 
(2m-\-l)A m c 1 = d 1 e iS \ (2m-\-l)A m c 2 =d 2 e <9 i, d v d 2 , <5 15 ö 2 reell, 
so wird dieser reelle Teil gleich: 
cos (<5, + q t — q) + ^ cos (d 2 -}- q t + 
oder : 
P m> i (cos ■&) 
kr 
cos 
2 Ji t 2 Ti r 
r X 
-f , cos 
k v 
2 nt . 2 7i r 
Pm., (cos#). 
Man sieht sofort, dass das erste Glied eine zu grösserem r 
fortschreitende, das zweite hingegen eine aus dem Unendlichen 
einlaufende Welle darstellt. Laut der Bedingung für das Un- 
