K. Schwarzschild: Drude des Lichts auf Meine Kugeln etc. 311 
TJeborblickt man das bisher erlangte Resultat, so lassen 
sich nach (51) alle p von p 3 an berechnen. Nach (45) ver- 
schwindet _p 0 . Ferner folgt aus r 1 = 0 und der ersten (für m — 1 
entstehenden) Gleichung des Systems (50): 
Pi = Py 52 ) 
Yon allen Grössen p bleibt daher allein noch p 2 unbe- 
kannt. Sowie man auch p 2 hätte, erhielte man aus (45) und 
(50) alle r und aus (49) alle q — abgesehen von q 0 . So bleiben 
einerseits im Grunde nur die beiden Unbekannten q 0 und j) 2 , 
andererseits enthält das System (46) bis (48) aber auch noch 
zwei unbenutzte Gleichungen. Bei der Subtraktion der Gleich- 
ungen (47) von (46) konnte die erste (für m = 1 entstehende) 
Gleichung (46) nicht mitbenutzt werden, weil die entsprechende 
Gleichung (47) fehlt, und ähnlich lag es mit der ersten Gleichung 
(48). Die beiden Testierenden Gleichungen lauten daher: 
Aus (46) für m — 1 : 
+ %2 = ffo + Xo — r o ■ 
Aus (48) für m — 1 : 
$2 P 2 — # 2 ] + ( lo + T 0 — T 2 — 0 . 
In Rücksicht auf (45) und (49) erhält man aus diesen 
beiden Gleichungen: 
% + Zo = P2 + ff 2 5 ^) 
p 2 [2 S 2 + N 0 ] + S 2 (x 2 — g 2 ) — S 0 ( x 0 —ff 2 ) + — T 2 = 0. 54) 
Damit sind denn alle Gleichungen befriedigt und alle 
Unbekannten gefunden — bis auf eine eigentümliche durch- 
gehende Unbestimmtheit, die in der Willkürlichkeit der beiden 
Constanten g x und g 2 liegt. Es ist schwer zu ersehen, woher 
die Fixierung dieser beiden Constanten noch kommen soll, 
nachdem sich bei ganz beliebiger Wahl derselben alle Rand- 
bedingungen im Endlichen und Unendlichen haben erfüllen 
lassen, und doch ist physikalisch evident, dass unser Problem 
nur eine Lösung besitzen kann. 
