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Sitzung der math.-phys. Classe vom 6. Jidi 1901. 
Der Schlüssel zur Ueberwinclung der Schwierigkeit und 
zur Bestimmung von g 1 und g 2 liegt in Folgendem: Man nehme 
einmal an, dass keine einfallende Welle vorhanden sei. Dann 
verschwinden in unseren Gleichungen alle Grössen y m und T„„ 
welche aus der Entwicklung des die einfallende Welle dar- 
stellenden Ausdrucks e’ kx entsprangen. Es bleiben daher in den 
Gleichungen (51) die Glieder übrig: 
pm-\- 1 [ (m “I - 1) "h tfl S//i — 1 ] g (*S>n- (-1 Sm — ]) 0 . 55) 
Es soll hieraus p m + 1 berechnet werden für den Fall, 
dass der Kugelradius a gegen die Wellenlänge sehr klein ist. 
Für sehr kleines g wird K m nach (28) näherungsweise darge- 
stellt durch: 
i m K m ( ? ) = 
1-3.... (2m — 1) 
Q m + l 
56) 
und daraus folgt nach (34), (35) und (39): 
R m (r) = 
Dies giebt in (55) eingesetzt: 
Pm + 1 = 
9 
m (2 m — 1)’ 
57) 
58) 
Nunmehr kann man nach (50) r m , nach den Gleichungen: 
Qm Pm "f“ g 
die aus (49) durch Weglassung der ^-Glieder entstehen, die 
q m und, nachdem p m , q m und r,„ bekannt sind, aus (44) die 
A m , B, n , Cm berechnen. Es genügt, das Resultat für B m an- 
zuführen : 
3 
(2 m — 3) (2 m + 1)* 
Damit erhält man nach (14) folgende Entwicklung von ß: 
ß = Zg 
2m + 1 — 
(2 m -3) (2m + l)_ 
Rm (>') Pm, 0 (cos 9). 
