K. Schwarzschild: Bruck des Lichts auf kleine Kugeln etc. 317 
wobei : 
K n 
K a 
K. 
'-T— K v 
kr 
o—>kr 
kr 
1 + J 
ihr 
kr 
3 3 \ 
1 + + (iJcrf) 
74 ) 
- ikr 
15 
15 
kr \ ikr (ikr) 2 (ikr) 3 ’ ’ 
In grosser Distanz r von der Kugel gehen diese Formeln 
über in: 
o—ikr 
fc 2 a 3 
£ — s i n $ cos V (1 + 2 cos #) 
rj = e ikx -f- k 2 a 3 
o—ikr 
i , COS {} • « o 2 
1 -) sin 2 v cos -1 cp 
75 ) 
£ = — k % a 3 
o—ikr 
sin 2 -& sin cp cos cp . 
Lord Rayleigh hat gefunden (1. c.), dass bei sehr kleinen 
Kugeln aus durchsichtigen Medien die Intensität des zer- 
streuten Lichts umgekehrt proportional der vierten Potenz der 
Wellenlänge wird und dass in Richtungen, die einen rechten 
Winkel mit der Richtung der einfallenden Welle machen, voll- 
ständige Polarisation des zerstreuten Lichts einti-itt. Ersteres 
Verhalten gilt nach den Gleichungen (75) (da k umgekehrt 
proportional zur Wellenlänge ist) olfenbar auch für das von 
einer kleinen vollkommen reflektierenden Kugel zer- 
streute Licht, hingegen erfolgt in keiner Richtung vollständige 
Polarisation. Man erhält für # = 90°: 
„ ft 2 a 3 e~ iir .. , e~ ikr . , 
f = Tr — cos cp rj — e ,HX = k 2 er sin 2 cp 
di T V 
e~ ihr 
C = — Ä 2 a 3 sin cp cos cp 
r 
und daraus für die Intensität der #-Componente : 
Mod | 2 = \ a cos 2 (p 
