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Sitzung der math.-phys. Classe vom 6. Juli 1901. 
und für die Intensität der senkrecht zur x-Axe stehenden 
Componente des zerstreuten Lichts: 
Mod [(»; — e tkx ) % -f- £ a ] = — ^ sin 2 cp . 
Ist das einfallende Licht nicht, wie bisher vorausgesetzt 
wurde, polarisiert, sondern natürliches Licht, so muss man in 
diesen Ausdrücken alle möglichen Werte von cp einsetzen und 
das Mittel nehmen und findet dann: 
für die Schwingungskomponente parallel zur x-Axe: 
i 
T 
1c* a 6 
r' 1 
senkrecht „ 
Wci 6 
d. h. .das von sehr kleinen vollkommen reflektieren- 
den Kugeln in Richtungen senkrecht zur Normale der 
einfallenden Welle zerstreute Licht ist zu drei Vier- 
teln polarisiert.“ 
Schliesslich sei noch ein Umstand hervorgehoben. Da die 
Intensität des zerstreuten Lichts von der Wellenlänge abhängt, 
so wird, wenn das einfallende Licht weiss ist, das zerstreute 
eine andere Farbe zeigen. Nur bei sehr grossen Kugeln 
kommt die Abhängigkeit von der Wellenlänge nicht in Be- 
tracht und das reflektierte Licht bleibt farblos. Bei sein- 
kleinen Kugeln entsteht, wie Lord Rayleigh gezeigt hat, das 
tiefe Blau des Himmels. Bei Kugeln von der Grössenordnung 
der Wellenlänge bilden sich noch andere Farbennüancen aus, 
die sogar ein wenig von der Richtung des reflektierten Lichts 
abhängen und die sich alle aus den obigen Formeln ableiten 
Hessen. 
Nach diesen Andeutungen über die anderweitige Ver- 
wendbarkeit der Lösung des Beugungsproblems gehen wir an 
unsere eigentliche Aufgabe, die Berechnung des Maxwell’schen 
Drucks, welchen das Licht auf die Kugel ausübt. Hierzu ist 
zunächst erforderlich die 
