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Sitzung der math.-phys. Classe vom 6. Juli 1901. 
ist. Damit geht (77) über in: 
ik ju 1 = 
1 
r sin & d ep 
ör 
. , drj 1 1 5 
lkv i = ir 1 n- 
o r r ö ft 
Wir erfahren also zunächst, dass der magnetischen Kraft 
die radiale Componente fehlt, dass sie in der Kugelober- 
fläche liegt. 
Drückt man nach (13) £, f durch a, ß , y aus, so folgt 
ferner: 
= cos cp {a cos ft -f- sin ft [e ikx + ß -f- 7 ]} 
= cos cp { — a sin #• -J- cos ft [ e ikz -f- ß -f- 7 ]} 
Cj = — sin cp {e' kx ß — 7 }. 
Auf der Kugeloberfläche wird in Folge der Relationen (15): 
cos 9 ? cos cp 
Vi = ti = 0 = a • = 2 7 ^ 
cos ft 
sin ft 
78) 
und damit: 
i Ä: // j = -{-sin 99 
ikv j= cos cp 
+ T7. ( e<kX + ß ~ 7) 
r sin ft cos ft ör 
~ !? si “ 9 + ß + : r) ~ 7 Mjt») J 
Xun gilt weiter an der Oberfläche der Kugel die Gleich- 
ung (17): 
0 = cos# (r — -{-2a ) -j- sin# 
r j r (.e ikx -\-ß + 7 ) + 2 {e <kx -\-ß-\-y) 
welche sich in Rücksicht auf (15) auch so schreiben lässt: 
0 = r ^ Q cos ft -j- sin # r ~ ( e ikx + ß + 7 ) 4 ~ — — 5 
ö r ör 111 // cog ^ 
und damit lassen sich die Ausdrücke von ju 1 und v x in die 
folgenden verwandeln : 
i k fi x = sin <p 
i k j’j = cos 9 0 
öa 3a ö 7 
-5 cotg # ; n ä 2 -T 
ö r r sin # cos ft ö r 
l<5a 2a 1 ö / a 
sin ft ö r r sin ft r öft \cos ft 
