K. Schic arzschüd: Druck des Lichts auf Meine Kugeln etc. 325 
Führt man wiederum für S m seinen Wert (39) ein und 
drückt den Differentialquotienten von K m nach (32) durch die 
K m selbst aus, so erhält man leicht: 
+ C m = — - -j- (m — 1) i Q p m • 91) 
Nachdem die C m aus (90) gefunden sind, giebt 
diese Gleichung unmittelbar die D m und damit kann man 
die Entwicklungen (87) und (88) für die Componenten der 
magnetischen Kraft wirklich bilden. 
Es ist für die weitere Anwendung noch erforderlich, von 
den bisher verwandten komplexen Grössen zu den reellen 
Schwingungskomponenten überzugehen. Zu dem Zweck setze 
man : 
— F e'f cos cp ju 1 — G- e' 0 sin cp v l = H e ih cos cp 
Pm-f- 1 — 7' m ^ G» C m — i Q G m C : nl D m — i Q B-m , 
wo sämtliche Buchstaben auf den rechten Seiten reelle Grössen 
sein sollen. 
Dann erhält man einerseits: 
ebenso: 
X l — pars real(_F 0 e' qt coscp) — F cos (f -\- qt) cos <p\ 
Jij = G cos (g -)- q t) sin cp : N x — H cos ( h -f- q t) cos <p\ 
92) 
und hierbei bedeutet X, die radiale Componente der elektri- 
schen Kraft, J/j und N i die tangentialen Componenten der 
magnetischen Kraft. Andrerseits folgt aus (78), (81), (87) und 
(88), indem man überall Reelles und Imaginäres trennt: 
00 CD 
F cos /’=2j(2rn+l)P mi ii' , m cos/’„ l , Fsin f='£[2m+ \)P m<] F m sin f m 
m=l m= 1 
Gcosg=1j{2m+l)P m <G in cosg m , Gsing-Yj{2m+\)P mt ,G m smg n 
m = 0 in=0 
.93) 
CO GO 
Hcosh='^i{2m+l)P m fiH m cosh m 7/si n £ ( 2 m + 1 ) P m fiH m sin h, n 
»!=0 1rt=0 
Damit ist der Uebergang zu reellen Schwingungskomponenten 
vollzogen und die Berechnung der an der Oberfläche der 
Kugel wirkenden elektrischen und magnetischen Kräfte 
