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Sitzung der matli.-pliys. Classe vom 6. Juli 1901. 
§ 8. Der MaxwelFsche Druck. 
Nach Maxwell herrscht im Aether ein Druck senkrecht 
zu den elektrischen Kraftlinien und ein Zu»- in Richtung der 
elektrischen Kraft, beide numerisch gleich der in der Volumen- 
einheit enthaltenen elektrischen Energie, also gleich 
ö (xi + Y 2 + Z 2 ), 
wo o ein Proportionalitätsfaktor ist, der von der Wahl der 
Einheit der elektrischen Kraft abhängt. Ein ebensolcher Druck 
und Zug herrscht senkrecht und parallel zur magnetischen Kraft 
und ist wiederum numerisch gleich der in der Volumeneinheit 
enthaltenen magnetischen Energie o ( L 2 -f- M 2 -f- N 2 ). Um die 
vollen Drucke im Aether zu erhalten, hat man das elektrische 
und das magnetische Drucksystem zu superponieren. 
Nun steht die elektrische Kraft überall senkrecht auf 
unserer Kugel. Demnach wirkt auf jedes Oberflächenelement 
derselben zunächst ein senkrechter Zug, dessen Grösse gleich 
o Xi ist, weil hier die elektrische Kraft nur aus ihrer Normal- 
komponente Xj besteht. Die magnetische Kraft hingegen liegt 
in der Oberfläche unserer Kugel. Daher erfährt jedes Ober- 
flächenelement derselben zweitens einen senkrechten Druck gleich 
o (Ml -f- Nl). Der Gesamtdruck auf ein Oberflächenelement 
wird daher: o (JLC( fl- NI — X 2 ) oder nach (92) gleich: 
o{G 2 cos 2 (^-b2-£)sin 2 <pU-ff icos X^+#0 cos V — F 2 cos 2 (f-\- qt)cos 2 (p}. 
Der Druck ändert sich hiernach periodisch mit der halben 
Schwingungsperiode des Lichts. Der uns allein interessierende 
Durchschnittswert für Zeiten, welche viele Perioden umfassen, 
wird : 
~ (Cr 2 sin 2 9 9 -f- H 2 cos 2 cp — F 2 cos 2 cp) . 
Bildet man durch Multiplikation mit cos & die in die 
^-Richtung fallende Componente dieses Drucks und integriert 
über die ganze Kugelfläche, so erhält man für den in Richtung 
der einfallenden Welle auf die Kugel wirkenden Druck D\ 
