•528 Sitzung der math.-phys. Classe vom 6. Juli 1901. 
[ “ 
i) = 2 ona 2 , 2j (m + 1) G m 6r m +i cos {g m — g m+1 ) 
l »i=0 
CO 
4" {m -f" 1) H m H m . |-i cos (h m — h m +\) 94) 
771 = 0 
“ | 
— s m {in 4- 1 ) {m 4- 2) F m F mJr \ cos (f ' m — f m +\) i • 
»n=i ) 
Der Proportionalitätsfaktor o lässt sich leicht aus der 
durchschnittlichen Energie pro Volumeneinheit E der einfallen- 
den Welle berechnen. Die elektrische Schwingung der ein- 
fallenden Welle war Y— cos {hx 4~ Q t), dementsprechend ihre 
elektrische Energie gleich o Y 2 — o cos 2 {lex -f- gt). Der Mittel- 
wert dieses Ausdrucks für Vielfache der Schwingungsperiode ist 
jr. Es ist bekannt, dass in ebenen Wellen die Energie der 
magnetischen und die Energie der elektrischen Schwingung 
gleich sind. Daher habe ich noch einmal ~ hinzuzufügen, 
U 
um die ganze Energie pro Volumeneinheit zu erhalten, und 
finde damit: 
o = E. 95) 
§ 9. Formeln zur numerischen Rechnung. 
Um eine etwaige Controlle der späteren numerischen An- 
gaben zu erleichtern, will ich die Formeln angeben, die ich 
zur numerischen Berechnung des Drucks benutzt habe und die 
aus den oben abgeleiteten auf die einfachste Weise hervor- 
gehen, indem man von vorneherein für Trennung des Reellen 
und Imaginären sorgt. 
a Kugelradius. 
2 na 
Man bilde die endlichen Ausdrücke: 
