K. Schwarzschild: Druck des Lichts auf kleine Kugeln etc. 329 
(m — 1) m (m -f- 1) (m -f- 2) 1 
lc m COS % IH =1 9~ A. Ti 
U • ^ (J 
(m — 3) (m — 2) ... . (m -f 3) (m -|- 4) 1 
2 - 4 -6-8 o 4 
7 . 1 m(m + 1 ) 1 (w-2)(m-l)...(m-)-2)(m4-3) 
'Wn Sin Z>n — 0 o ^ Ti 
p 2 p 3 2-4-6 
sowie: 
+ 
7 , 1 1) m ( m 4- 1) -f- 1 • 2 
l m cos ip m =\ — ~ — ^ j 
1 (in — 2)(m — !)...(?» -\-2){m-\- 3) 1) -f 3-4 
2-4-6 
8 
7 . 1 m(ni+\) 1 (m-l)m(m+l)(m+2) m(m+l)+2-3 
( m sin — -- ~ ü p • 7^ 
Q 2 q 3 2-4 6 
und berechne hieraus Z; m , , y> m für eine Reihe von Werten 
des Index m. 
Wünscht man für den Druckwert etwa eine zweistellige 
Genauigkeit, so gehe man dabei bis zu einem Index m, für 
welchen Jc, n und l m grösser als 100 werden, und vernachlässige 
auch in den späteren Formeln alle Glieder, in welchen Tc m oder 
l m mit höherem Index als m Vorkommen. Für o = bei 
einem Kugeldurchmesser gleich etwa l j 12 Wellenlänge, genügt 
es, m = 3 zu nehmen, so dass die Berechnung des Drucks sehr 
leicht auszuführen ist; für g — 4 hingegen, wenn also der Kugel- 
durchmesser die Wellenlänge schon um einiges übertrifft, muss 
man bereits bis zu m = 7 oder 8 gehen und für Kugeln, deren 
Durchmesser mehrere Wellenlängen beträgt, wird die Rechnung 
praktisch undurchführbar, aber, wie sich unten zeigen wird, 
auch nicht mehr erforderlich. 
Man berechne weiter die Hülfsgrössen : 
1 2wi -f- 1 Tim 
gTcm g l m Tc m — 1 k m ^.\ 
m Ti m , 1 
Q H m Ti m+ ~ “ l q*1, 
und die Hülfswinkel; 
