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Sitzung der math.-phys. Classe vom 6. Juli 1901. 
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== y’m "4“ Xm Z»*+l 0»i =r X'»— 1 Z»' • 
Dann gilt: 
6 r »iiCOS</ n i — (- ^ im+2COS^ m -j_2 1 m COSp£ m — (— 1 m+2 COS^„i-j-2 4“ ’^/np 1 COS (7 m 
Cr in sing m 4~ Cr m+2sin (Jm -\-2 — f m sm Zm4- ^ »1+2 Sin i-J-2 D S/n+1 sin ö„|+i . 
Man kann aus diesen beiden Gleichungssystemen die G m 
und g‘ m durch Rekurrenz berechnen, indem man mit einem 
hinreichend hohen Wert des Index m = m beginnt und G ,„+ 1 
sowie Gr,„_|_o gleich null setzt. Ist das ausgefühi-t, so findet man 
H m und h' m nach den Formeln: 
H m cos Ji m — t n i cos T m 2 y m sm y m 4” D m +i cos Qm -\- 1 
E m sin h m tin sin t,„ 2 y m cos y m G n 1+1 sin g m-\-\ • 
Die F„„ G m und H m stimmen überein mit den im vorigen § 
so bezeiclineten Grössen. 
Das Verhältnis des Drucks der Strahlung D zu der Strah- 
lungsenergie in der Yolumeneinlieit wird dann erhalten aus 
Ö O 
der Summe: 
D 
E 
2 na 1 
CD 
S (m 4“ 
_m=0 
1) G nt G m -|_i sin Q/,„ g m p\ ) 
4- (m + l) En H ,, l+ 1 sin (h‘ m+ i — h' m ) 
4- m (in 4- 1) (m 4- 2) F m F m+1 sin (xp‘ m — V'm+-0 
§ 10. Grenzwerte des Drucks. 
In den beiden Fällen, dass die Kugel entweder sehr klein 
oder sehr gross gegen die Wellenlänge ist, lassen sich einfache 
geschlossene Ausdrücke für den Druck angeben. 
Wenn der Kugelradius und damit g sehr klein ist, kann 
man sich in der Entwicklung (28) von K m : 
