332 Sitzung der math.-phys. Classe vom 6. Juli 1901. 
Es ist im ersten Augenblick auffällig, dass dieser für eine 
vollkommen reflektierende grosse Kugel geltende Wert genau 
übereinstimmt mit dem von Herrn Arrhenius benutzten für 
eine vollkommen schwarze Kugel gültigen. Doch lässt sich 
dieses Resultat leicht aufklären. An der Stelle, welche von 
der einfallenden Welle zuerst getroffen wird (& = 0), erleidet 
eine vollkommen reflektierende Kugel allerdings einen doppelt 
so starken Druck, als eine vollkommen schwarze. Indessen 
nimmt nach den Seiten hin bei der vollkommen reflektierenden 
Kugel der Druck viel rascher ab, weil bei flachen Incidenzen 
die Druckwirkung der reflektierten Welle die der einfallenden 
zum Teil wieder aufhebt. 
§ 11. Ergebnis. 
Nachdem der Druck für sehr grosse wie sehr kleine 
Kugeln aus den Fonnein des vorigen Paragraphen bekannt war, 
erübrigte noch die Berechnung für Kugeln von der Grössen- 
ordnung der Wellenlänge. Ich will zur Bequemlichkeit das 
Verhältnis von D zu n a 1 E mit V bezeichnen. Die Berech- 
nung von V habe ich nach den Formeln § 9 für einige Werte 
des Kugelradius numerisch ausgeführt mit folgendem Resultat: 
2 zi a 
— : — = Q 
2 
1 /* 
1 
V2 
2 
2a 
00 
© 
ö 
0.16 X 
0.22 X 
0.32 2 
0.45 X 
0.64 2 
v — T) 
Ti a' 1 E 
0.018 
0.35 
1.07 
2.42 
2.16 
1.31 
14 4 
!s Q 
0.018 
0.29 
1.17 
4.67 
4 
1.27 2 
1.22 
Zur Vergleichung wurden die Werte von V, wie sie aus 
der Näherungsformel (96) folgen, mitangesetzt. Man sieht: 
, Beschränkt man sich auf eine Genauigkeit von etwa 
14 
20°/o, so genügt die Formel: D = n a % E zur Be- 
o 
rechnung des Drucks von unendlich kleinen Kugeln 
