K. Schwarzschild: Druck des Lichts auf kleine Kugeln etc. 333 
an bis herauf zu Kugeln von ein Viertel Wellenlänge 
Durchmesser.“ Andrerseits muss nach (97) für sehr grosse 
Kugeln das Verhältnis von D zu ti a 1 E gleich 1 werden. Man 
sieht aus der Tabelle: Bei derselben Genauigkeit gilt die 
Formel D = ti ci 1 E hin herab zu Kugeln von etwa andert- 
halb Wellenlängen Durchmesser. 
Das Verhalten des Drucks für dazwischen liegende Werte 
wird durch Curve Fig. 1 veranschaulicht. Um dieselbe etwas 
sicherer zeichnen zu können, habe ich einige Punkte zwischen 
den oben berechneten bestimmt, indem ich die einfach ver- 
laufende Grösse log V — 4 log q als Funktion von log q nume- 
risch interpolierte. Das Verhalten des Drucks lässt sich hier- 
nach etwa so beschreiben: „Das Verhältnis V des Drucks 
zur „auffallenden Energiemenge“ na 1 E steigt von dem 
für grosse Kugeln gültigen und auch von Herrn 
Arrhenius benutzten Werte 1 zunächst langsam an, 
wenn man den Kugelradius verkleinert. Ist der Kugel- 
durchmesser auf etwa 2 / 3 Wellenlänge herabgesunken, 
so erfolgt ein merkwürdiges rapides Anwachsen von 
V, welches bei etwa 1 / 3 Wellenlänge Durchmesser zu 
einem Maximum gleich 2.5 führt. Bei weiterer Ver- 
kleinerung des Kugeldurchmessers sinkt V noch plötz- 
licher ab, als es vorher angestiegen ist. Für 2 a = 1 / 5 X 
ist es bereits wieder unter die Einheit zurückgegangen 
und nimmt alsbald verschwindend kleine Werte an.“ 
Vergleichen wir nun den Druck des Lichts mit der Schwer- 
kraft. Ist Cr die auf die Masseneinheit, also z. B. das Gramm, 
wirkende Schwerkraft der Sonne, s das spezifische Gewicht des 
Kugelmateriales, so hat die auf die ganze Kugel wirkende 
Schwerkraft den Betrag: 
S = a 3 s • 6r, 
wobei a in Centimetern zu messen ist. 
Der Druck des Lichts hat den Wert n a % E • V und das 
Verhältnis beider wird: 
P-=w=i^-.L 
S 4 Gr as 
